Saskaņas jēdziens. Temporālā un telpiskā saskaņotība

Kā jau minēts, traucējumu modeli var novērot tikai uzklājot saskaņoti viļņi. Pievērsīsim uzmanību tam, ka koherento viļņu definīcijā tas ir atzīmēts nevis esamība, bet iejaukšanās novērojums. Tas nozīmē, ka koherences esamība vai neesamība ir atkarīga ne tikai no pašu viļņu īpašībām, bet arī no intensitātes reģistrēšanas laika intervāla. Viens un tas pats viļņu pāris var būt saskaņots vienā novērošanas laikā un nesakarīgs citā.

Divi gaismas viļņi, kas iegūti no viena ar amplitūdas dalīšanas metodi vai viļņu frontes dalīšanas metodi, ne vienmēr traucē viens otru. Novērošanas punktā tiek pievienoti divi viļņi ar viļņu vektoriem un. Šādu viļņu iespējamai nesaskaņai ir divi galvenie iemesli.

Pirmais iemesls ir gaismas avota ne-monohromatiskais raksturs (vai viļņu vektoru lieluma mainīgums). Monohromatiskā gaisma ir vienas frekvences gaisma. Stingri monohromatiskajam vilnim katrā telpas punktā ir no laika neatkarīga amplitūda un sākuma fāze. Gan reāla gaismas viļņa amplitūda, gan fāze laika gaitā piedzīvo nejaušas izmaiņas. Ja frekvences izmaiņas ir nelielas un amplitūdas izmaiņas ir pietiekami lēnas (to frekvence ir maza salīdzinājumā ar optisko frekvenci), tad vilnis tiek uzskatīts par kvazi-monohromatisku.

Otrs iemesls iespējamai gaismas viļņu nesaskaņai, kas iegūta no viena viļņa, ir faktiskā gaismas avota telpiskais apjoms (vai katra viļņu vektora virziena nepastāvība).

Patiesībā abi iemesli notiek vienlaikus. Tomēr vienkāršības labad mēs analizēsim katru iemeslu atsevišķi.

Laika saskaņotība.

Lai ir vietas Gaismas avots S un un , kas ir reāli vai iedomāti tā attēli (3.6.3. vai 3.6.4. att.). Pieņemsim, ka starojums no avota sastāv no diviem tuvu un vienādi intensīviem viļņiem ar viļņu garumu un (acīmredzot, tas pats attiecas uz avotiem un ). Lai avotu sākotnējās fāzes ir vienādas. Stari ar viļņu garumu nonāks noteiktā ekrāna punktā tajās pašās fāzēs. Sauksim šo punktu par traucējumu modeļa centru. Abiem viļņiem būs gaiša josla. Citā ekrāna punktā, kur ceļa starpība ( N– vesels skaitlis, joslas numurs) viļņa garumam, tiks iegūta arī gaismas traucējumu robeža. Ja tas ir vienāds, stari ar viļņa garumu nonāks tajā pašā ekrāna punktā pretfāzē, un šim viļņa garumam interferences josla būs tumša. Šādos apstākļos aplūkojamajā ekrāna punktā gaišā josla pārklājas ar tumšo joslu — traucējumu raksts pazudīs. Tādējādi bārkstiņu izzušanas nosacījums ir , no kurienes maksimālais interferences bārkstiņu skaits

Tagad pievērsīsimies gadījumam, kad gaisma no avota ir viļņu kopums ar garumiem, kas atrodas intervālā. Sadalīsim šo spektrālo intervālu bezgala šauru spektra līniju pāru kopā, kuru viļņu garumi atšķiras par . Formula (3.7.1) ir piemērojama katram šādam pārim, kur tā jāaizstāj ar . Tāpēc traucējumu secībai traucējumu shēma izzudīs

Šī formula sniedz aplēsi par maksimālo iespējamo traucējumu secību. Daudzumu parasti sauc viļņa monohromatiskuma pakāpe.

Tādējādi, lai novērotu traucējumu modeli, kad vilnis tiek sadalīts pa stara ceļu, divu iegūto viļņu ceļu atšķirība nedrīkst pārsniegt vērtību, ko sauc par koherences garums l

Koherences garuma jēdzienu var izskaidrot šādi. Apsveriet divus punktus vienā starā kā divus iespējamos sekundāros gaismas avotus traucējumu modeļa novērošanai. Šajā gadījumā tiek pieņemts, ka attālums no katra punkta līdz mentālajam ekrānam ir vienāds (3.7.1. att.).

Šeit un ir divi atlasīti gar staru

3.7.1.att. punkti, kuros mēs garīgi novietojam caurspīdīgas plāksnes, lai ekrānā iegūtu traucējumu modeli. Ļaujiet optiskā ceļa starpībai traucējošajiem stariem un ir vienāda ar . Ja tas pārsniedz vērtību, tad, kā norādīts iepriekš, traucējumu modelis tiek “izsmērēts”, un līdz ar to sekundārie gaismas avoti punktos izrādās nesakarīgi. Tiek saukts attālums starp punktiem un kurā tas sāk notikt garums saskaņotību gar staru kūli, gareniskās koherences garumu vai vienkārši koherences garumu.

Attālums, kas vienāds ar viļņa virzīto koherences garumu saskaņotības laiks

Koherences laiku var saukt par maksimālo laika periodu, kurā vidēji tiek novērots traucējumu efekts.

Pamatojoties uz iepriekšminētajām aplēsēm, varam novērtēt plēves biezumu, ar kura palīdzību var iegūt interferences rakstu (atšifrēt iepriekšējā lekcijā lietoto terminu “plānā plēve”). Filmu var saukt par "plānu", ja to viļņu ceļu atšķirība, kas rada traucējumu modeli, nepārsniedz gaismas viļņa koherences garumu. Kad vilnis krīt uz plēves nelielā leņķī (virzienā tuvu normālam), ceļa starpība ir vienāda ar 2 miljardi(formula (3.6.20)), kur b– biezums un n– plēves materiāla refrakcijas indekss. Tāpēc traucējumu modeli var iegūt uz plēves, kurai 2 miljardi ≤ l =. (3.7.5) Ņemiet vērā, ka tad, kad vilnis krīt lielos leņķos, ir jāņem vērā arī iespējamā dažādu viļņu frontes punktu nesaskaņotība.

Novērtēsim dažādu avotu izstarotās gaismas koherences garumu.

1. Apsveriet gaismu, ko izstaro dabisks avots (nevis lāzers). Ja gaismas ceļā novieto stikla filtru, kura joslas platums ir ~ 50 nm, tad optiskā spektra intervāla vidus viļņa garumam ~ 600 nm saskaņā ar (3.7.3.) iegūstam ~ 10 m. Ja filtra nav, koherences garums būs aptuveni par vienu pakāpi mazāks.

2. Ja gaismas avots ir lāzers, tad tā starojumam ir augsta monohromatiskuma pakāpe (~ 0,01 nm) un šādas gaismas koherences garums vienam un tam pašam viļņa garumam būs aptuveni 4·10 m.

Telpiskā saskaņotība.

Spēja novērot koherentu viļņu traucējumus no paplašinātiem avotiem noved pie koncepcijas viļņu telpiskā saskaņotība.

Spriešanas vienkāršības labad iedomāsimies, ka koherentu elektromagnētisko viļņu avoti ar identiskām sākotnējām fāzēm un viļņu garumiem atrodas garuma segmentā. b, kas atrodas attālumā Mārciņas no ekrāna (3.7.2. att.), uz kura tiek novēroti to traucējumi. Ekrānā novēroto traucējumu modeli var attēlot kā traucējumu modeļu superpozīciju, ko rada bezgalīgs skaits punktveida saskaņotu avotu pāru, kuros paplašinātu avotu var garīgi sadalīt.

No visas avotu kopas atlasīsim avotu, kas atrodas segmenta vidū, un salīdzināsim divu pāru traucējumu modeļus, no kuriem vienu veido centrālais avots un kāds patvaļīgi izvēlēts avots, kas atrodas tuvu tam, bet otru. centrālais avots un avots, kas atrodas vienā no segmenta galiem. Acīmredzami, ka tuvu izvietotu avotu pāra traucējumu shēmai ekrāna centrā novērošanas punktā būs tuvu maksimumam (3.7.2. att.). Tajā pašā laikā otra pāra traucējumu shēmai būs vērtība, kas ir atkarīga no optiskās atšķirības elektromagnētisko viļņu ceļā, ko izstaro avoti segmenta centrā un tā malā.

≈ ,

(3.7.6)

kur ir avota leņķiskais izmērs (3.7.2. att.), kas sakarā ar “ l ir pietiekami mazs, lai formulā (3.7.6.) izmantotās acīmredzamās transformācijas būtu derīgas.

No tā izriet, ka viļņiem no dažādiem paplašināta avota punktiem, kas nonāk novērošanas punktā, kas atrodas ekrāna centrā, būs optiskā ceļa atšķirība attiecībā pret viļņu no centrālā avota, kas lineāri mainās no nulles līdz maksimālajai vērtībai 0,25. Noteiktā avota garumā viļņiem, kas nonāk novērošanas punktā, var būt fāze, kas par 180° atšķiras no segmenta centrālā punkta izstarotā viļņa fāzes. Tā rezultātā viļņi, kas nonāk ekrāna centrā no dažādām avota daļām, samazinās intensitātes vērtību salīdzinājumā ar maksimumu, kas rastos, ja visiem viļņiem būtu vienāda fāze. Tas pats pamatojums attiecas uz citiem ekrāna punktiem. Rezultātā paplašinātā avota traucējumu shēmas maksimuma un minimuma intensitātei būs līdzīgas vērtības, un traucējumu modeļa redzamībai būs tendence uz nulli. Izskatāmajā gadījumā tas notiek (3.7.6.). Šim nosacījumam atbilstošā segmenta (avota) īsākā garuma vērtību nosaka no attiecības (šajā gadījumā t=1):

Optikā un elektromagnētisko viļņu teorijā puse no šīs vērtības nosaka t.s. telpiskās koherences rādiuss elektromagnētiskie viļņi, ko izstaro paplašināts avots:

.

(3.7.7)

Paplašināta avota telpiskās koherences rādiusa jēdziena fiziskā nozīme ir ideja par iespēju novērot traucējumu modeli no paplašināta avota, ja tas atrodas rādiusa apļa iekšpusē. No iepriekš minētā izriet, ka elektromagnētisko viļņu telpisko koherenci nosaka to avota leņķiskais izmērs.

Telpiskā saskaņotība ir gaismas saskaņotība virzienā, kas ir perpendikulārs staram (pāri staram). Izrādās, ka tā ir vienādas fāzes virsmas dažādu punktu saskaņotība. Bet uz vienādas fāzes virsmas fāžu starpība ir nulle. Tomēr attiecībā uz paplašinātiem avotiem tas nav pilnīgi taisnība. Reālais gaismas avots nav punkts, tāpēc vienādu fāžu virsma nedaudz griežas, katrā laika momentā paliekot perpendikulāra pašreiz izstarojošā punktveida gaismas avota virzienam, kas atrodas reālajā gaismas avotā. Vienādas fāzes virsmas rotācijas izraisa tas, ka gaisma novērošanas punktā nonāk no viena vai otra avota punkta. Tad, ja pieņemam, ka uz šādas pseidoviļņu virsmas ir sekundārie avoti, no kuriem viļņi var dot interferences modeli, tad koherences rādiusu varam definēt citiem vārdiem. Sekundārie avoti uz pseidoviļņu virsmas, kurus var uzskatīt par koherentiem, atrodas apļa iekšpusē, kura rādiuss ir vienāds ar koherences rādiusu. Koherences diametrs ir maksimālais attālums starp punktiem uz pseidoviļņu virsmas, ko var uzskatīt par koherentu.

Atgriezīsimies pie Junga pieredzes (3.6. lekcija). Lai iegūtu skaidru traucējumu modeli šajā eksperimentā, ir nepieciešams, lai attālums starp divām spraugām S un nepārsniedza koherences diametru. No otras puses, kā redzams no (3.7.7.), traucējumu rādiuss (un līdz ar to arī diametrs) palielinās, samazinoties avota leņķa izmēram. Tāpēc d- attālums starp slotiem un un b- avota lielums S apgriezti saistīti b·d ≤ l.(3.7.8)

Enciklopēdiskā vārdnīca, 1998

saskaņotību

KOHERENCE (no latīņu cohaerens — būšana saistībā) vairāku svārstību vai viļņu procesu saskaņota norise laikā. Ja fāzu starpība starp 2 svārstībām laika gaitā paliek nemainīga vai mainās saskaņā ar stingri noteiktu likumu, tad svārstības sauc par koherentām. Svārstības, kurās fāžu starpība mainās nejauši un ātri, salīdzinot ar to periodu, sauc par nesakarīgām.

Saskaņotība

(no latīņu cohaerens ≈ saistībā), vairāku svārstību vai viļņu procesu saskaņota norise laikā, kas izpaužas tos saskaitot. Svārstības sauc par koherentām, ja to fāžu atšķirība laika gaitā paliek nemainīga un, saskaitot svārstības, nosaka kopējās svārstību amplitūdu. Divas harmoniskas (sinusoidālas) svārstības ar tādu pašu frekvenci vienmēr ir koherentas. Harmoniskās svārstības apraksta ar izteiksmi: x = A cos (2pvt + j), (

kur x ≈ svārstīgais lielums (piemēram, svārsta nobīde no līdzsvara stāvokļa, elektriskā un magnētiskā lauka stiprums utt.). Harmoniskās svārstības frekvence, tās amplitūda A un fāze j ir nemainīgas laikā. Saskaitot divas harmoniskas svārstības ar vienādu frekvenci v, bet dažādu amplitūdu A1 un A2 un fāzes j1 un j2, veidojas vienādas frekvences harmoniskas svārstības. Iegūto svārstību amplitūda:

var mainīties no A1 + A2 līdz A1 ≈ A2 atkarībā no fāzes starpības j1 ≈ j2 (). Iegūtās vibrācijas intensitāte, proporcionāla Ap2, ir atkarīga arī no fāzu starpības.

Īstenībā ideāli harmoniskas svārstības nav iespējamas, jo reālos svārstību procesos svārstību amplitūda, frekvence un fāze nepārtraukti haotiski mainās laikā. Iegūtā amplitūda Ap lielā mērā ir atkarīga no tā, cik ātri mainās fāzes starpība. Ja šīs izmaiņas ir tik straujas, ka instruments tās nevar noteikt, tad var izmērīt tikai iegūtās vibrācijas vidējo amplitūdu. Tajā pašā laikā, jo cos (j1≈j2) vidējā vērtība ir vienāda ar 0, kopējās svārstību vidējā intensitāte ir vienāda ar sākotnējo svārstību vidējo intensitātes summu: ═un līdz ar to nav atkarīga no to fāzēm. Sākotnējās svārstības ir nesakarīgas. Haotiskas straujas amplitūdas izmaiņas arī traucē K.

Ja svārstību j1 un j2 fāzes mainās, bet to starpība j1 ≈ j2 paliek nemainīga, tad kopējās svārstību intensitāti, tāpat kā ideāli harmonisku svārstību gadījumā, nosaka pievienoto svārstību fāžu starpība, ka ir, notiek K. Ja divu svārstību fāžu starpība mainās ļoti lēni, tad viņi saka, ka svārstības kādu laiku saglabājas koherentas, līdz to fāzu starpībai ir bijis laiks mainīties par lielumu, kas salīdzināms ar p.

Jūs varat salīdzināt vienas un tās pašas svārstību fāzes dažādos laikos t1 un t2, atdalītas ar intervālu t. Ja svārstību neharmoniskums izpaužas nesakārtotā, nejaušā tās fāzes laika izmaiņā, tad pie pietiekami lielas t svārstību fāzes izmaiņas var pārsniegt p. Tas nozīmē, ka pēc laika t harmoniskās svārstības "aizmirst" savu sākotnējo fāzi un kļūst nesakarīgas "sevī". Laiku t sauc par neharmoniskas svārstības K laiku jeb harmonikas vilciena ilgumu. Kad viens harmoniskais vilciens ir pagājis, tas it kā tiek aizstāts ar citu ar tādu pašu frekvenci, bet atšķirīgu fāzi.

Kad viendabīgā vidē izplatās plakans monohromatisks elektromagnētiskais vilnis, elektriskā lauka stiprums E pa šī viļņa izplatīšanās virzienu oh laikā t ir vienāds ar:

kur l = cT ≈ viļņa garums, c ≈ tā izplatīšanās ātrums, T ≈ svārstību periods. Svārstību fāze jebkurā konkrētā telpas punktā tiek uzturēta tikai laikā CT. Šajā laikā vilnis izplatīsies attālumā сt un svārstības E punktos, kas atrodas viens no otra attālumā сt, pa izplatīšanās virzienu. vilnis, izrādās nesakarīgi. Attālumu, kas vienāds ar сt plaknes viļņa izplatīšanās virzienā, kurā nejaušas svārstību fāzes izmaiņas sasniedz vērtību, kas salīdzināma ar p, sauc par K garumu jeb vilciena garumu.

Redzamo saules gaismu, kas elektromagnētisko viļņu frekvenču skalā aizņem diapazonu no 4×1014 līdz 8×1014Hz, var uzskatīt par harmonisku vilni ar strauji mainīgu amplitūdu, frekvenci un fāzi. Šajā gadījumā vilciena garums ir ~ 10≈4 cm. Gaisma, ko izstaro retināta gāze šauru spektra līniju veidā, ir tuvāk monohromatiskajai. Šādas gaismas fāze 10 cm attālumā praktiski nemainās.Lāzera starojuma vilciena garums var pārsniegt kilometrus. Radioviļņu diapazonā ir vairāk monohromatisku svārstību avotu (sk. Kvarca oscilators, Kvantu frekvences standarti), un viļņa garums l ir daudzkārt lielāks nekā redzamajai gaismai. Radioviļņu vilciena garums var ievērojami pārsniegt Saules sistēmas izmērus.

Viss teiktais attiecas uz plaknes vilni. Tomēr pilnīgi plakans vilnis ir tikpat nepraktisks kā perfekti harmoniskas svārstības (skat. Viļņi). Reālo viļņu procesos svārstību amplitūdas un fāze mainās ne tikai viļņu izplatīšanās virzienā, bet arī šim virzienam perpendikulārā plaknē. Nejaušas fāzes starpības izmaiņas divos punktos, kas atrodas šajā plaknē, palielinās, palielinoties attālumam starp tiem. Vibrācijas efekts šajos punktos vājinās un noteiktā attālumā l, kad nejaušas fāzes starpības izmaiņas kļūst salīdzināmas ar p, izzūd. Lai aprakstītu viļņa koherentās īpašības plaknē, kas ir perpendikulāra tā izplatīšanās virzienam, tiek lietots termins telpiskā koherence, atšķirībā no temporālās koherences, kas saistīta ar viļņa monohromatiskuma pakāpi. Visu viļņa aizņemto telpu var sadalīt apgabalos, kuros katrā vilnis saglabā telpu.Šāda apgabala tilpums (viļņa tilpums) ir aptuveni vienāds ar vilciena garuma ct un vilciena garuma reizinājumu. apļa laukums ar diametru / (telpiskās telpas lielums).

Telpiskās signalizācijas pārkāpums ir saistīts ar starojuma un viļņu veidošanās procesu īpatnībām. Piemēram, izstiepta sakarsēta ķermeņa izstarotā gaismas viļņa telpiskais starojums pazūd tikai dažu viļņu garumu attālumā no tā virsmas, jo dažādas apsildāma ķermeņa daļas izstaro neatkarīgi viena no otras (sk. Spontānā emisija). Tā rezultātā avots viena plaknes viļņa vietā izstaro plakanu viļņu kopumu, kas izplatās visos iespējamos virzienos. Tā kā vilnis attālinās no siltuma avota (ar ierobežotiem izmēriem), vilnis tuvojas arvien plakanākam. Telpiskā K. l lielums palielinās proporcionāli l ═≈, kur R ≈ attālums līdz avotam, r ≈ avota izmērs. Tas ļauj novērot zvaigžņu gaismas traucējumus, neskatoties uz to, ka tās ir milzīga izmēra siltuma avoti. Mērot / gaismu no tuvējām zvaigznēm, ir iespējams noteikt to izmērus r. Vērtību l/r sauc par leņķi K. Ar attālumu no avota gaismas intensitāte samazinās par 1/R2. Tāpēc, izmantojot apsildāmu ķermeni, nav iespējams iegūt intensīvu starojumu ar lielu telpisko K.

Lāzera izstarotais gaismas vilnis veidojas koordinētas stimulētas gaismas emisijas rezultātā visā aktīvās vielas tilpumā. Līdz ar to gaismas telpiskais K. lāzera izejas apertūrā tiek saglabāts visā stara šķērsgriezumā. Lāzera starojumam ir milzīgs telpiskais starojums, tas ir, augsts virziens salīdzinājumā ar starojumu no sakarsēta ķermeņa. Ar lāzera palīdzību iespējams iegūt gaismu, kuras starojuma apjoms ir 1017 reizes lielāks nekā tādas pašas intensitātes gaismas viļņa starojuma tilpums, kas iegūts no monohromatiskākajiem nelāzera gaismas avotiem.

Optikā visizplatītākais veids, kā radīt divus koherentus viļņus, ir viena nemonohromatiska avota izstarotā viļņa sadalīšana divos viļņos, kas virzās pa dažādiem ceļiem, bet galu galā satiekas vienā punktā, kur tie tiek apvienoti (2. att.). Ja viena viļņa aizkavēšanās attiecībā pret otru, kas saistīta ar to pārvietošanās ceļu atšķirību, ir mazāka par vilciena ilgumu, tad svārstības pievienošanas punktā būs koherentas un tiks novēroti gaismas traucējumi. Kad abu viļņu ceļu atšķirība tuvojas vilciena garumam, staru starojums vājinās. Ekrāna apgaismojuma svārstības samazinās, apgaismojumam I ir tendence uz nemainīgu vērtību, kas vienāda ar divu uz ekrāna krītošu viļņu intensitātes summu. Nepunktveida (pagarināta) siltuma avota gadījumā divi stari, kas nonāk punktos A un B, var izrādīties nesakarīgi izstarotā viļņa telpiskās nesakarības dēļ. Šajā gadījumā traucējumi netiek novēroti, jo traucējumu bārkstis no dažādiem avota punktiem tiek nobīdītas viena pret otru par attālumu, kas ir lielāks par bārkstiņu platumu.

Kvantu mehānikas jēdziens, kas sākotnēji radās klasiskajā svārstību un viļņu teorijā, tiek attiecināts arī uz objektiem un procesiem, ko apraksta kvantu mehānika (atomu daļiņas, cietās vielas utt.).

Lit.: Landsbergs G.S., Optika, 4. izd., M., 1957; Gorelik G.S., Svārstības un viļņi, 2. izdevums, M., 1959; Fabrikant V.A., Jauna informācija par saskaņotību, “Fizika skolā”, 1968, ╧ 1; Fransons M., Slanskis S., Koherence optikā, tulk. no franču valodas, M., 1968; Martinsens V., Shpiller E., Kas ir saskaņotība, “Daba”, 1968, ╧ 10.

A. V. Franšsons.

Wikipedia

Saskaņotība (fizika)

Saskaņotība(no - " Sazināties") - vairāku svārstību vai viļņu procesu korelācija laikā, kas izpaužas, tos saskaitot. Svārstības ir koherentas, ja to fāzu starpība ir nemainīga laika gaitā, un, saskaitot svārstības, tiek iegūtas tādas pašas frekvences svārstības.

Divu koherentu svārstību klasiskais piemērs ir divas vienādas frekvences sinusoidālās svārstības.

Koherences rādiuss ir attālums, kurā, pārvietojot pa pseidoviļņu virsmu, nejaušas fāzes izmaiņas sasniedz lieluma kārtu.

Dekoherences process ir saskaņotības pārkāpums, ko izraisa daļiņu mijiedarbība ar vidi.

Saskaņotība (filozofiska spekulatīva stratēģija)

Domu eksperimentā, ko ierosināja itāļu varbūtības teorētiķis Bruno de Fineti, lai pamatotu Beijesa varbūtību, likmju masīvs ir precīzi saskaņota, ja viņš nepakļauj derību slēdzēju zināmam zaudējumam neatkarīgi no to notikumu iznākuma, uz kuriem viņš veic likmes, nodrošinot pretiniekam saprātīgu izvēli.

Saskaņotība

Saskaņotība(no - " Sazināties»):

• Vairāku šo procesu svārstību vai viļņu procesu saskaņotība laikā, kas izpaužas tos saskaitot.
• Likmju masīva saskaņotība ir likmju masīva īpašība, kas nozīmē, ka likmju slēdzējs, kurš liek likmes uz noteiktu notikumu iznākumiem, nekad nezaudēs strīdu neatkarīgi no šo notikumu iznākumiem.
• Atmiņas saskaņotība ir datorsistēmu īpašība, kas ļauj diviem vai vairākiem procesoriem vai kodoliem piekļūt vienam un tam pašam atmiņas apgabalam.

Vārda saskaņotība lietojuma piemēri literatūrā.

Neatkarīgi no spoku starojuma polarizācijas plaknes tagad varam pielāgoties jebkuram un pārliecināties, ka saskaņotību patiešām pastāv un laika gaitā ir nemainīgs.

Viņi arī uztver viļņa fāzi, bet tajā pašā laikā viņi paši nodrošina saskaņotību, izstaro signālus stingri noteiktos intervālos.

Saskaņotība, bet šī ir saskanība, kas neļauj pastāvēt manai saskaņotībai, pasaules saskaņotībai un Dieva saskaņotībai.

Viss Augstākā Būtības iemiesojumu kopskaita sastāvs, kā arī viss Visaugstākā Būtības attēloto iemiesojumu kopskaits, kā arī Būtības iedomāto iemiesojumu kopskaita sastāvs Visaugstākā, informācijas enerģētiskā hologrāfiskā veidā ir iespiesti Dievišķā cilvēka-Budas būtības uzkrājumu bļodā. saskaņotību Gars, jo Viņš ir Alfa un Omega – Pirmais un Pēdējais Augstākais, kas savā radīšanā ietver visus, kas pastāv ar Radītāju.

Ārējie sakari RA-8000 ir līdzekļi efektīvai uzturēšanai saskaņotību kešatmiņa daudzprocesoru sistēmās.

Iespaidi Sarasvati drēbju audumos rodas ar Dievišķā Cilvēka Esences spēku – informācijas enerģētiskā hologrāfiskā veidā, tas ir saskaņotību psihokorelatīvos kvantu laukus, atstājot Cilvēka Līdzāspastāvēšanas hologrāfisko informācijas-enerģētisko kodu, kā dzīvu Atmiņu Radīšanas Dvēseles Mūžīgajā Nemainīgajā Veidā.

Katrai Personai ir savs individuālais Visaugstākā būtības iemiesojumu kopskaita sastāvs, un šis sastāvs ir iespiests Cilvēka kausā informatīvi enerģētiski hologrāfiskā veidā - augsts saskaņotību psihokorelatīvo kvantu lauku starojums, ko ģenerē Dievišķā Cilvēka Būtība Augstākā audzināšanas procesā.

Dievišķā cilvēka būtība, domājot augstākā tēlos, rada neskaitāmas vielas elementāru daļiņu, kuras ir fokusētas augstu. saskaņotību Gars kosmosa lēcā izliekuma blīvums Hologrammas kopējā attēla attēli Sarasvati notiekošais no sajūtām.

5. attēls. Pieplūduma teroidsfēras veidošanās, izveidojot liela blīvuma telpas izliekumu saskaņotību Gars.

Atsevišķi elektroni, kas novēroti konkrētā fizikālā eksperimentā, saskaņā ar Tsech ir iznīcināšanas rezultāts ar mērierīci saskaņotību viens elektronu-pozitronu lauks.

Sociālās apziņas pašorganizācijas procesi ir pakļauti vispārējiem veidošanās likumiem: saskaņotību, noteiktu sociālo stereotipu rašanās notikumu saskaņotība u.c.

Divu harmonisko svārstību pievienošanas rezultāts ir atkarīgs no fāzu starpības, kas mainās, pārejot uz citu telpisko punktu. Ir divas iespējas:

1) Ja abas vibrācijas nesaskan viena ar otru, t.i. Ja fāzu starpība laika gaitā mainās patvaļīgi, tad šādas svārstības sauc par nesakarīgām. Reālos svārstību procesos nepārtrauktu haotisku (gadījuma) izmaiņu dēļ laika vidējā vērtība , t.i. šādu momentānu bilžu haotisko maiņu acs neuztver un rodas vienmērīgas gaismas plūsmas sajūta, kas laika gaitā nemainās. Tāpēc iegūto svārstību amplitūda tiks izteikta ar formulu:

Rezultātā iegūto svārstību intensitāte šajā gadījumā ir vienāda ar katra viļņa atsevišķi radīto intensitātes summu:

2) Ja fāžu starpība ir nemainīga laikā, tad šādas svārstības (viļņus) sauc par koherentām (savienotām).

Parasti tādas pašas frekvences viļņus, kuriem ir fāžu atšķirība, sauc par koherentiem.

Koherentu viļņu superpozīcijas gadījumā iegūto svārstību intensitāti nosaka pēc formulas:

kur - sauc par traucējumu terminu, kam ir vislielākā ietekme uz iegūto intensitāti:

a) ja , tad iegūtā intensitāte;

b) ja , tad iegūtā intensitāte ir .

Tas nozīmē, ka, ja pievienoto svārstību fāzes starpība laika gaitā paliek nemainīga (svārstības vai viļņi ir koherenti), tad kopējās svārstību amplitūda atkarībā no tā ņem vērtības no , , līdz , (6.3. att.).

Traucējumi izpaužas skaidrāk, ja pievienoto svārstību intensitāte ir vienāda:

Acīmredzot iegūto svārstību maksimālā intensitāte tiks novērota un būs vienāda ar:

Rezultātā iegūto svārstību minimālā intensitāte tiks novērota un būs vienāda ar:

Tādējādi, kad harmoniski koherenti gaismas viļņi tiek uzklāti, notiek gaismas plūsmas pārdale telpā, kā rezultātā dažās vietās ir intensitātes maksimumi un citās intensitātes minimumi. Šo parādību sauc par gaismas viļņu traucējumiem.

Traucējumi ir raksturīgi jebkura veida viļņiem. Īpaši skaidri var novērot traucējumus, piemēram, viļņiem uz ūdens virsmas vai skaņas viļņiem. Gaismas viļņu traucējumi ikdienā nenotiek tik bieži, jo to novērošanai nepieciešami noteikti nosacījumi, jo, pirmkārt, parastā gaisma, dabiskā gaisma, nav monohromatisks (fiksētas frekvences) avots. Otrkārt, parastie gaismas avoti ir nesakarīgi, jo, pārklājot dažādu avotu gaismas viļņus, gaismas svārstību fāzes atšķirība laika gaitā mainās nejauši, un netiek novērots stabils traucējumu modelis. Lai iegūtu skaidru traucējumu modeli, uzklātajiem viļņiem jābūt saskaņotiem.

Koherence ir vairāku svārstību vai viļņu procesu saskaņota norise laikā un telpā, kas izpaužas, tos summējot. Vispārējais koherento viļņu iegūšanas princips ir šāds: viena gaismas avota izstarotais vilnis kaut kādā veidā tiek sadalīts divos vai vairākos sekundārajos viļņos, kā rezultātā šie viļņi ir koherenti (to fāzu starpība ir nemainīga vērtība, jo “izcelsme” no viena avota). Pēc tam, izejot cauri dažādiem optiskajiem ceļiem, šie viļņi tiek kaut kādā veidā uzlikti viens otram un tiek novēroti traucējumi.

Ļaujiet divpunktu koherentiem gaismas avotiem izstarot monohromatisku gaismu (6.4. att.). Viņiem ir jāievēro saskaņotības nosacījumi:

Līdz punktam P pirmais stars iet caur vidi ar refrakcijas indeksa ceļu , otrais stars iet caur vidi ar laušanas indeksa ceļu . Attālumus no avotiem līdz novērotajam punktam sauc par staru ceļu ģeometriskajiem garumiem. Vides laušanas koeficienta un ģeometriskā ceļa garuma reizinājumu sauc par optiskā ceļa garumu. un ir attiecīgi pirmā un otrā staru kūļa optiskais garums.

Ļaut un ir viļņu fāzes ātrumi. Pirmais stars uzbudinās punktā Pšūpoles:

un otrais stars ir vibrācija

Staru ierosināto svārstību fāzu starpība punktā P, būs vienāds ar:

Jo (ir viļņa garums vakuumā), tad fāzu starpības izteiksmei var dot formu

ir lielums, ko sauc par optiskā ceļa starpību. Aprēķinot traucējumu modeļus, ir jāņem vērā optiskā atšķirība staru ceļā, t.i. vide, kurā izplatās stari, refrakcijas rādītāji.

No fāzes starpības izteiksmes ir skaidrs, ka, ja optiskā ceļa starpība ir vienāda ar veselu viļņu garumu skaitu vakuumā

tad fāzu starpība un svārstības notiks ar vienu un to pašu fāzi. Skaitli sauc par traucējumu secību. Līdz ar to šis nosacījums ir traucējumu maksimuma nosacījums.

Ja optiskā ceļa starpība ir vienāda ar pusveselu viļņu garumu skaitu vakuumā

tad, tātad svārstības punktā P atrodas pretfāzē. Šis ir traucējumu minimuma nosacījums.

Tātad, ja garumā, kas vienāds ar staru optiskā ceļa starpību, iederas pāra skaits pusviļņu garumu, tad noteiktā ekrāna punktā tiek novērota maksimālā intensitāte. Ja staru optiskā ceļa starpības garumā iederas nepāra skaits pusviļņu garumu, tad noteiktā ekrāna punktā tiek novērots apgaismojuma minimums.

Ja divi staru ceļi ir optiski līdzvērtīgi, tos sauc par tautohroniskiem, un optiskās sistēmas - lēcas, spoguļi - apmierina tautohronisma nosacījumu.

Koherentie viļņi ir svārstības ar nemainīgu fāzes starpību. Protams, nosacījums nav izpildīts katrā telpas punktā, tikai noteiktos apgabalos. Acīmredzot, lai izpildītu definīciju, tiek pieņemts, ka arī svārstību frekvences ir vienādas. Citi viļņi ir koherenti tikai noteiktā telpas reģionā, un tad mainās fāzes starpība, un šo definīciju vairs nevar izmantot.

Lietošanas pamatojums

Koherentie viļņi tiek uzskatīti par vienkāršojumu, kas praksē nav atrodams. Matemātiskā abstrakcija palīdz daudzās zinātnes nozarēs: kosmosā, kodoltermiskajā un astrofizikālajā pētniecībā, akustikā, mūzikā, elektronikā un, protams, optikā.

Reāliem lietojumiem tiek izmantotas vienkāršotas metodes, tostarp trīs viļņu sistēma; piemērojamības pamati ir īsi izklāstīti turpmāk. Lai analizētu mijiedarbību, ir iespējams norādīt, piemēram, hidrodinamisko vai kinētisko modeli.

Vienādojumu atrisināšana koherentiem viļņiem ļauj prognozēt sistēmu stabilitāti, kas darbojas, izmantojot plazmu. Teorētiskie aprēķini liecina, ka dažkārt rezultāta amplitūda īsā laikā pieaug bezgalīgi. Kas nozīmē radīt sprādzienbīstamu situāciju. Risinot vienādojumus koherentiem viļņiem, izvēloties nosacījumus, iespējams izvairīties no nepatīkamām sekām.

Definīcijas

Vispirms ieviesīsim vairākas definīcijas:

• Vienas frekvences vilnis tiek saukts par monohromatisku. Tā spektra platums ir nulle. Šī ir vienīgā harmonika grafikā.
• Signāla spektrs ir komponentu harmoniku amplitūdas grafisks attēlojums, kur frekvence ir attēlota pa abscisu asi (X ass, horizontāli). Sinusoidālo svārstību (monohromatiskā viļņa) spektrs kļūst par vienu spektru (vertikālu līniju).
• Furjē transformācijas (apgrieztās un tiešās) ir sarežģītas vibrācijas sadalīšana monohromatiskās harmonikās un veseluma apgrieztā pievienošana no atšķirīgiem spektriem.
• Sarežģītu signālu ķēžu viļņu formas analīze netiek veikta. Tā vietā notiek sadalīšanās atsevišķās sinusoidālās (monohromatiskās) harmonikās, un katrai ir samērā vienkārši izveidot formulas, lai aprakstītu uzvedību. Aprēķinot datorā, ar to pietiek, lai analizētu visas situācijas.
• Jebkura neperiodiska signāla spektrs ir bezgalīgs. Pirms analīzes tās robežas tiek samazinātas līdz saprātīgām robežām.
• Difrakcija ir staru kūļa (viļņa) novirze no taisna ceļa mijiedarbības ar izplatīšanās vidi dēļ. Piemēram, tas izpaužas, kad priekšpuse pārvar spraugu šķērslī.
• Interference ir viļņu pievienošanas parādība. Šī iemesla dēļ tiek novērots ļoti dīvains attēls ar mainīgām gaismas un ēnu svītrām.
• Refrakcija ir viļņa laušana saskarnē starp diviem nesējiem ar dažādiem parametriem.

Saskaņas jēdziens

Padomju enciklopēdijā teikts, ka vienādas frekvences viļņi vienmēr ir saskaņoti. Tas attiecas tikai uz atsevišķiem fiksētiem punktiem telpā. Fāze nosaka svārstību pievienošanas rezultātu. Piemēram, tādas pašas amplitūdas pretfāzes viļņi rada taisnu līniju. Šādas vibrācijas dzēš viena otru. Lielākā amplitūda ir fāzes viļņiem (fāžu starpība ir nulle). Uz šo faktu balstās lāzeru darbības princips, gaismas staru spoguļa un fokusēšanas sistēma, starojuma uztveršanas īpatnības ļauj pārraidīt informāciju milzīgos attālumos.

Saskaņā ar svārstību mijiedarbības teoriju koherentie viļņi veido traucējumu modeli. Iesācējam ir jautājums: spuldzes gaisma nešķiet svītraina. Tā vienkāršā iemesla dēļ, ka starojums nav vienas frekvences, bet atrodas spektra segmentā. Un sižets, turklāt, ir pienācīga platuma. Frekvenču neviendabīguma dēļ viļņi ir nesakārtoti un nedemonstrē savas teorētiski un eksperimentāli pamatotas un laboratorijās pārbaudītas īpašības.

Lāzera staram ir laba saskaņotība. To izmanto tālsatiksmes sakariem ar redzamības līniju un citiem mērķiem. Koherentie viļņi izplatās tālāk telpā un pastiprina viens otru uztvērējā. Atšķirīgu frekvenču gaismas starā efektus var atņemt. Ir iespējams izvēlēties apstākļus, ka starojums nāk no avota, bet nav reģistrēts uztvērējā.

Parastās spuldzes arī nedarbojas ar pilnu jaudu. Pašreizējā tehnoloģiju attīstības stadijā nav iespējams sasniegt 100% efektivitāti. Piemēram, gāzizlādes spuldzes cieš no spēcīgas frekvences izkliedes. Runājot par gaismas diodēm, nanotehnoloģiju koncepcijas pamatlicēji solīja izveidot elementu bāzi pusvadītāju lāzeru ražošanai, taču velti. Ievērojama daļa izstrādņu ir klasificēta un vidusmēra cilvēkam nepieejama.

Tikai koherentiem viļņiem piemīt viļņu īpašības. Viņi darbojas saskaņoti kā slotas zari: pa vienam ir viegli salauzt, bet kopā viņi slauka gružus. Viļņu īpašības – difrakcija, interference un refrakcija – ir raksturīgas visām vibrācijām. Vienkārši ir grūtāk reģistrēt efektu, jo process ir netīrs.

Koherentiem viļņiem nav izkliedes. Tiem ir tāda pati frekvence, un prizma tos vienādi novirza. Visi viļņu procesu piemēri fizikā, kā likums, ir doti koherentām svārstībām. Praksē ir jāņem vērā esošais mazais spektrālais platums. Kas aprēķinu procesā uzliek īpašas iezīmes. Daudzas mācību grāmatas un izkliedētas publikācijas ar sarežģītiem nosaukumiem mēģina atbildēt, kā patiesais rezultāts ir atkarīgs no viļņa relatīvās saskaņotības! Nav vienas atbildes, tas lielā mērā ir atkarīgs no konkrētās situācijas.

Viļņu paketes

Lai atvieglotu praktiskas problēmas risinājumu, varat ieviest, piemēram, viļņu paketes definīciju. Katrs no tiem tālāk tiek sadalīts mazākos gabalos. Un šīs apakšsadaļas saskanīgi mijiedarbojas starp līdzīgām otras paketes frekvencēm. Šo analītisko metodi plaši izmanto radiotehnikā un elektronikā. Jo īpaši spektra jēdziens sākotnēji tika ieviests, lai nodrošinātu inženierus ar uzticamu rīku, kas ļauj novērtēt sarežģīta signāla uzvedību konkrētos gadījumos. Tiek novērtēta neliela daļa no katras harmoniskās svārstības ietekmes uz sistēmu, pēc tam galīgo efektu nosaka, tos pilnībā pievienojot.

Līdz ar to, novērtējot reālus procesus, kas nav pat cieši saskaņoti, ir pieļaujams sadalīt analīzes objektu tā vienkāršākajās sastāvdaļās, lai novērtētu procesa rezultātu. Aprēķins ir vienkāršots, izmantojot datortehnoloģiju. Mašīnu eksperimenti parāda formulu ticamību esošajai situācijai.

Sākotnējā analīzes posmā tiek uzskatīts, ka paketes ar nelielu spektra platumu var nosacīti aizstāt ar harmoniskām svārstībām un pēc tam izmantot apgriezto un tiešo Furjē transformāciju, lai novērtētu rezultātu. Eksperimenti ir parādījuši, ka fāzes izkliede starp atlasītajām paketēm pakāpeniski palielinās (svārstās, pakāpeniski palielinot izplatību). Bet trīs viļņiem atšķirība pakāpeniski izlīdzinās atbilstoši iesniegtajai teorijai. Tiek piemēroti vairāki ierobežojumi:

1. Telpai jābūt bezgalīgai un viendabīgai (k-telpa).
2. Viļņa amplitūda nesamazinās, palielinoties diapazonam, bet mainās laika gaitā.

Ir pierādīts, ka šādā vidē katram vilnim izdodas izvēlēties galīgo spektru, kas automātiski padara iespējamu mašīn analīzi, un, paketēm mijiedarbojoties, iegūtā viļņa spektrs paplašinās. Svārstības netiek uzskatītas par būtībā koherentām, bet tās apraksta ar superpozīcijas vienādojumu, kas parādīts tālāk. kur viļņu vektoru ω(k) nosaka dispersijas vienādojums; Ek tiek atzīta par aplūkojamās paketes harmonisko amplitūdu; k – viļņa skaitlis; r – telpiskā koordināte, rādītājam ir atrisināts uzrādītais vienādojums; t – laiks.

Saskaņas laiks

Reālā situācijā neviendabīgas paketes ir saskaņotas tikai atsevišķā intervālā. Un tad fāzes neatbilstība kļūst pārāk liela, lai piemērotu iepriekš aprakstīto vienādojumu. Lai iegūtu nosacījumus aprēķinu iespējai, tiek ieviests koherences laika jēdziens.

Tiek pieņemts, ka sākotnējā brīdī visu pakešu fāzes ir vienādas. Atlasītās elementāro viļņu daļas ir koherentas. Tad tiek atrasts nepieciešamais laiks kā Pi attiecība pret pakešu spektra platumu. Ja laiks ir pārsniedzis koherento laiku, šajā sadaļā vairs nav iespējams izmantot superpozīcijas formulu svārstību pievienošanai - fāzes pārāk atšķiras viena no otras. Vilnis vairs nav sakarīgs.

Ir iespējams apstrādāt paketi tā, it kā to raksturotu nejauša fāze. Šajā gadījumā viļņu mijiedarbība notiek pēc cita modeļa. Pēc tam Furjē komponenti tiek atrasti, izmantojot norādīto formulu turpmākiem aprēķiniem. Turklāt pārējās divas sastāvdaļas, kas ņemtas aprēķinos, tiek ņemtas no trim iepakojumiem. Tas attiecas uz iepriekš minēto teoriju. Tāpēc vienādojums parāda visu pakešu atkarību. Precīzāk, pievienošanas rezultāts.

Lai iegūtu vislabāko rezultātu, ir nepieciešams, lai paketes spektra platums nepārsniegtu skaitli Pi dalīts ar laiku, lai atrisinātu koherento viļņu superpozīcijas problēmu. Kad frekvence tiek noskaņota, harmoniku amplitūdas sāk svārstīties, apgrūtinot precīza rezultāta iegūšanu. Un otrādi, divām koherentām svārstībām pievienošanas formula ir pēc iespējas vienkāršota. Amplitūda tiek atrasta kā kvadrātsakne no sākotnējo harmoniku summas, kas ir kvadrātā un tiek pievienota ar savu dubulto reizinājumu, kas reizināts ar fāzu starpības kosinusu. Koherentiem daudzumiem leņķis ir nulle, rezultāts, kā norādīts iepriekš, ir maksimālais.

Kopā ar laiku un saskaņotības garumu tiek lietots termins “vilciena garums”, kas ir otrā termina analogs. Saules gaismai šis attālums ir viens mikrons. Mūsu zvaigznes spektrs ir ārkārtīgi plašs, kas izskaidro tik niecīgu attālumu, kurā starojums tiek uzskatīts par saskaņotu ar sevi. Salīdzinājumam gāzizlādes vilciena garums sasniedz 10 cm (100 000 reižu garāks), savukārt lāzera starojums saglabā savas īpašības pat kilometru attālumā.

Ar radioviļņiem tas ir daudz vieglāk. Kvarca rezonatori ļauj sasniegt augstu viļņu koherenci, kas izskaidro uzticamas uztveršanas vietas zonā, kas robežojas ar klusuma zonām. Līdzīgi notiek, kad dienas gaitā mainās esošā aina, mākoņu kustība un citi faktori. Mainās koherenta viļņa izplatīšanās nosacījumi, un traucējumu superpozīcijai ir pilnīga ietekme. Radio diapazonā zemās frekvencēs koherences garums var pārsniegt Saules sistēmas diametru.

Papildināšanas nosacījumi lielā mērā ir atkarīgi no priekšpuses formas. Problēma tiek atrisināta visvienkāršāk plaknes vilnim. Patiesībā priekšpuse parasti ir sfēriska. Vienfāzes punkti atrodas uz bumbas virsmas. Teritorijā, kas atrodas bezgalīgi tālu no avota, plaknes stāvokli var uzskatīt par aksiomu, un turpmākos aprēķinus var veikt saskaņā ar pieņemto postulātu. Jo zemāka frekvence, jo vieglāk ir radīt apstākļus aprēķina veikšanai. Un otrādi, gaismas avotus ar sfērisku fronti (atcerieties Sauli) ir grūti iekļaut harmoniskā teorijā, kas rakstīta mācību grāmatās.

Bet mums nevajadzētu domāt, ka šis modelis nodrošinās mūsu secinājumu stingrību. Reālā situācija ir daudz sarežģītāka. Mēs neņemam vērā impulsu ietekmi uz saistīto spin sistēmu līmeņu relatīvajām populācijām un to fāzu saskaņotību. Mēs jau esam apsvēruši metodes līmeņu populācijas aprēķināšanai pēc pulsa iedarbības sadaļā. 4.2.6, bet tā ir tikai daļa no kopējā attēla, tādējādi nevar modelēt dažādu stāvokļu fāzu attiecības. Taču esam sasnieguši robežu, kas pieejama, izmantojot savu teorētisko aparātu, un ar to pilnīgi pietiks, lai apspriestu daudzu eksperimentu pamatus.

Izvēlētā oglekļa atoma ierosināšanai jāizmanto 180° selektīvs impulss, jo to ir viegli kalibrēt un tam nav nepieciešama fāzes saskaņotība ar citiem cietā oglekļa impulsiem.

Pietiekami ilgā laikā ir jāpanāk stacionārs stāvoklis visiem rezonanses veidiem. Stacionārā stāvokļa raksturu un ātrumu, ar kādu tas tiek sasniegts, nosaka Bloha vienādojumi. Savā apsvērumā Blohs piekrita, ka atsevišķiem procesiem tiek novērota proporcionāla attiecība starp magnetizācijas komponentu un tā spontāna zuduma ātrumu, t.i., pirmās kārtas magnetizācijas spontānu izzušanu. Proporcionalitātes konstantes ir apgriezti proporcionālas diviem tā sauktajiem relaksācijas laikiem T1 - garenvirziena jeb spin-režģa relaksācijas laikam, kas ir saistīts ar magnetizācijas izmaiņām 2-virzienā pa konstanto lauku Ho, un Tg - šķērsvirziena jeb spin-spin relaksācijas laiks, kas saistīts ar precesijas fāzes koherences zudumu x un y virzienā radiofrekvenču laukā. Ideālas rezonanses gadījumā līnijas platums ir vienkārši 1/Gr (ar atbilstošu līnijas platuma definīciju). vienkārši saistīts ar signāla piesātinājumu ļoti spēcīgos RF laukos

Mēs vienmēr ņemam vērā nevis vienu kodola momentu, bet gan kopumu, kurā ir liels skaits identisku kodolu. Attēlā 1.2, b parāda kodolmomentu precesiju ar I - /2. Visi momenti notiek vienā frekvencē, jo xy virzieni neatšķiras, nav iemesla, kādēļ saglabātos momentu fāzes koherence xy plaknē. Tomēr sistēmai ir īpašs virziens - z ass, ko nosaka virziens

Pēc 90° impulsa un pirms pirmā gradienta impulsa pielietošanas notiek tikai neliela M defāze. Kamēr gradients paliek ieslēgts, tas dabiski izraisa M atkāpšanos. Pēc g izslēgšanas fāzes saskaņotība atkal samazinās ļoti maz. Ja kodoli nav di(un-

Ieskicēti fāzu koherento sakaru sistēmu darbības teorētiskie pamatprincipi, kas šobrīd tiek plaši izmantoti informācijas pārraides iekārtās, ko izmanto saziņai ar mākslīgajiem Zemes pavadoņiem un kosmosa kuģiem. Grāmatā aplūkotas trīs jautājumu grupas, kas, lai arī neatkarīgas, tomēr ir cieši saistītas ar komunikācijas statistikas teorijas vispārīgajiem noteikumiem. Ir izklāstīta sakaru iekārtu fāzu koherento uztvērēju darbības teorija, metodes koherento demodulatoru optimizēšanai, ko izmanto iekārtās, kas darbojas gan pēc analogā, gan digitālā (diskrētā) principa, kā arī veikta koherento un nesakarīgo demodulatoru salīdzinošā analīze. Ievērojama grāmatas daļa ir veltīta fāzu saskaņotības nodrošināšanas jautājumiem dažāda veida traucējumu klātbūtnē.

Grāmatā ir izklāstīta fāzu koherento sakaru sistēmu teorija, ņemot vērā termisko troksni. Tas ir veltīts trīs dažādu, bet vienlaikus savstarpēji saistītu statistiskās komunikācijas teorijas jautājumu izskatīšanai no vienota skatupunkta, fāzes koherenta uztvērēja vai fāzu bloķētas cilpas darbības teorijas, koherento demodulatoru optimizācijai. gan analogās, gan digitālās modulācijas sistēmas, koherento un parasto nesakarīgo demodulatoru kvalitātes salīdzinošā analīze. Lai gan fāzu koherences teorija ir atradusi plašu pielietojumu sakaru sistēmās kosmosa izpētei, saziņai ar satelītiem un militāriem mērķiem, un, lai gan par šo jautājumu un tā sekām ir daudz literatūras, joprojām nav rokasgrāmatas, kurā būtu aplūkoti vairāk nekā tikai daži konkrēti šīs teorijas aspekti. Daļēji tas izskaidrojams ar to, ka līdz nesenam laikam mācību grāmatas bija veltītas tikai vienai no trim definētajām statistiskās komunikācijas teorijas nozarēm (filtrēšana, noteikšana un informācijas teorija), un visas trīs daļas ir nepieciešamas, lai pētītu saskaņotas komunikācijas sistēmas.

Grāmata ir paredzēta kā prezentācija no vienota skatu punkta uz modulācijas teoriju fāzu koherentām sakaru sistēmām. Modulācijas tehnika datēta ar pirmajiem aizvēsturiskā cilvēka mēģinājumiem pārraidīt informāciju no attāluma. Modulācijas pamatmetodes un teoriju ir izklāstījuši vairāki autori. Viņi īpašu uzmanību pievērsa dažās modulācijas sistēmās izmantoto parasto modulatoru un demodulatoru konstrukcijai un teorijai. Kopš četrdesmito gadu vidus, kad statistikas teorija pirmo reizi tika izmantota komunikācijas problēmu pētīšanai, ir veikti vairāki nozīmīgi modulācijas sistēmu pētījumi, daži no tiem ir izklāstīti statistiskās komunikācijas teorijas mācību grāmatās. Šenona, Vīnera un Vudvorda darbs nodrošināja teorētisko pamatu optimālu modulācijas sistēmu izstrādei dažādām radiosakaru sistēmām. Mūsu grāmatā tiks izklāstīti statistiskās komunikācijas teorijas pamati, kas novedīs pie modulācijas sistēmu izpētes un optimālas uzbūves fāzu koherentām sistēmām, kas darbojas termiskā trokšņa klātbūtnē. (Skatīt arī

Lai gan iepriekšējās rindkopās tika apspriestas binārās sakaru sistēmas jebkurā fāzes koherences pakāpē, izmantojot fāzes bloķētu cilpu, lai izolētu atsauces fāzi, starp saskaņotu un nesakarīgu uztveršanu ir svarīgs starpposms, kam praktiskos lietojumos ir pievērsta liela uzmanība. Šo metodi visbiežāk sauc par atšķirību koherento metodi un dažreiz par fāzu salīdzināšanas metodi. Tas tika izstrādāts un izmantots vairākus gadus, pirms tas tika pietiekami analizēts, un tagad to plaši izmanto praksē.

Šķiet, ka populācijas pārvietošanas eksperimenti nodrošina problēmas risināšanas atslēgu, ja vien visā ķēdē ir izveidots mehānisms iedzīvotāju traucējumu izplatībai. Turklāt tiem ir dažas raksturīgas praktiskas priekšrocības. Impulsu kropļojumi izraisa nevēlamu šķērseniskās magnetizācijas komponentu parādīšanos, taču tos var nomākt ar fāzes ciklu, pulsējošu nemainīgu lauka gradientu vai īsu nejaušu aizkavi. Tā kā apgrieztās populācijas izveidošanai ir nepieciešami tikai RF impulsi, nav nepieciešama impulsu fāzes saskaņotība, lai selektīvi ierosinātu atsevišķas pārejas. Jautājums ir par to, kāda veida iedzīvotāju selektīvā ierosināšana ir praktiski pieejama.

Pēc sākotnējā selektīvā 90° impulsa ūdens magnetizācija ātri samazinās, pateicoties tā īsajam laikam Tj, ko var mākslīgi samazināt, ķīmiski apmainot HjO signālu ar speciāli ievadītas vielas, piemēram, amonija hlorīda, protoniem. Ja t vērtība (skat. 13. att.) ir garāka par Tj, tad šķīdinātāja magnetizācija ātri zaudē fāzes koherenci un to nevar pārfokusēt ar selektīvu 180° impulsu. Tomēr, ja m vērtība ir ievērojami lielāka, tad šajā laikā magnetizācija tiek pietiekami atjaunota pa 2 asi spin-režģa relaksācijas dēļ. Šajā gadījumā selektīvais 180. impulss apvērš atjaunojošo magnetizāciju, un otrajā intervālā t atkal tiek atjaunota magnetizācija pa asi 2. M vērtību izvēlas tā, lai ūdens 2-magnetizācija izietu cauri nullei līdz otrā intervāla X beigām. Šķīdinātāja signāla slāpēšanas pakāpi var palielināt, vairākas reizes atkārtojot vienkāršu pozīciju (t-180°-t) un pēc tam izšķīdušo spinu magnetizācijas paraugu, izmantojot saliktos impulsus.

Šajā gadījumā varam pieņemt, ka troksnis ir balts, t.i. satur visas frekvences, trokšņa intensitāte visās šajās frekvencēs ir vienāda. Tomēr attiecībā uz bioloģiskajām molekulām šis nosacījums ne vienmēr ir izpildīts. Tg vērtība vienmēr ir mazāka par Ti, izņemot dažus īpašus gadījumus. Tas ir saistīts ar faktu, ka visi procesi, kas notiek caur Ti relaksācijas mehānismu (sakarā ar griešanās orientācijas izmaiņām, pārejot no viena enerģijas stāvokļa uz citu), pavada enerģijas pārnešana vai absorbcija mijiedarbības rezultātā. griešanās ar režģi vienmēr pārkāpj fāzes koherenci starp blakus esošajiem spiniem, un tas noved pie cita relaksācijas kanāla rašanās saskaņā ar Tr relaksācijas mehānismu. Šajā gadījumā, jo sliktāk tiek izpildīta attiecība (1.36), jo vairāk Ti un Tg vērtības atšķirsies, un jo labāk tiks izpildīta nevienādība T > Tg. Nākamajās grāmatas sadaļās mēs aprobežosimies ar gadījumu izskatīšanu, kad nevienlīdzība (1.36) ir patiesa (līniju maksimālās sašaurināšanas un T T2 gadījums).

Kodolrezonanses līniju formu un platumu būtiski ietekmē molekulu un atomu kustība, kas bieži notiek cietās vielās. Ar pietiekamu ātrumu šādas kustības noved pie rezonanses absorbcijas līnijas sašaurināšanās un, ja kustības ir pietiekami izotropiskas telpā, līdz Lorenca līnijas formai. Zemāk mēs šo efektu saucam par kinētisko kontrakciju. Ja vidējais griešanās laiks vai laiks starp kodola spina pārejām ir mazāks par fāzes atmiņas laiku T, tad kodols piedzīvos vesela dažādu lokālu lauku kopas ietekmi īsākā laikā nekā T, kas nepieciešams kodolam. izlauzties no fāzes koherences ar citiem kodoliem. Tas vidējos lokālos laukus, kas iedarbojas uz kodoliem, īsākā laikā par Gg, un tādējādi sašaurinās rezonanses līniju. Grafiski var iedomāties, ka kodoli pārvietojas no vienas pozīcijas sākotnējās rezonanses līknē uz citu laika posmā, kas ir īsāks, nekā nepieciešams, lai izietu caur sākotnējo rezonanses līniju.

Diamond piedāvātā mazāko kvadrātu metode ir balstīta uz pieņemto ideju, ka ogles sastāv no grafītam līdzīgiem, paralēliem, bet nejauši orientētiem slāņiem ar viendabīgu iekšējo struktūru, kas savienoti ar neorganizētu oglekli, radot gāzes dispersiju. Ja nav fāzes saskaņotības starp dažādām HHien nBHO Tb izkliedes vienībām, izkliede no šādas sistēmas ir katra slāņa izmēra intensitātes funkciju lineāra kombinācija. Intensitātes funkciju noteiktam slāņa izmēram var izteikt šādi:

Tā kā elektronu pāri ir lieli, par vairākām kārtām lielāki par metāla kristāla režģa periodu, notiek pāru sinhronizācijas process, t.i., rodas fāzes koherence, kas izplatās pa visu supravadītāja tilpumu. Fāzu koherences sekas ir supravadītāja īpašības.

Bezmaksas griešanās precesija bieži samazinās ļoti lēni un var turpināties vairākas sekundes pēc H lauka izslēgšanas. Tomēr galu galā atsevišķu griešanās vektoru fāzes koherence dažādu iemeslu dēļ tiek zaudēta, un svārstības izzūd. Uz šiem efektiem tika veidoti daudzi izcili eksperimenti, kuros atbalsojas dažādi griešanās gadījumi