Koncept koherentnosti. Vremenska i prostorna koherentnost

Kao što je već napomenuto, obrazac interferencije se može uočiti samo pri superponiranju koherentni talasi. Obratimo pažnju na činjenicu da je u definiciji koherentnih talasa navedeno ne postojanje, već posmatranje smetnje. To znači da prisustvo ili odsustvo koherencije ne zavisi samo od karakteristika samih talasa, već i od vremenskog intervala za snimanje intenziteta. Isti par talasa može biti koherentan u jednom trenutku posmatranja i nekoherentan u drugom.

Dva svjetlosna vala proizvedena od jednog metodom podjele amplitude ili metodom podjele talasnog fronta ne moraju nužno interferirati jedan s drugim. Na tački posmatranja sabiraju se dva talasa sa talasnim vektorima i. Dva su glavna razloga za moguću nekoherentnost takvih talasa.

Prvi razlog je nemonohromatska priroda izvora svjetlosti (ili varijabilnost veličina valnih vektora). Monohromatsko svetlo je svetlost jedne frekvencije. Strogo monohromatski talas u svakoj tački prostora ima vremenski nezavisnu amplitudu i početnu fazu. I amplituda i faza pravog svjetlosnog talasa doživljavaju neke nasumične varijacije tokom vremena. Ako su promjene frekvencije male, a promjene amplitude dovoljno spore (njihova frekvencija je mala u odnosu na optičku frekvenciju), tada se kaže da je val kvazimonokromatski.

Drugi razlog za moguću nekoherentnost svetlosnih talasa dobijenih iz jednog talasa je prostorni opseg stvarnog izvora svetlosti (ili nestalnost smera svakog od talasnih vektora).

U stvarnosti, oba razloga se javljaju istovremeno. Međutim, radi jednostavnosti, analizirat ćemo svaki razlog posebno.

Vremenska koherentnost.

Neka bude tacka Izvor svjetlosti S i i , koji su stvarne ili imaginarne slike toga (sl. 3.6.3 ili 3.6.4). Pretpostavimo da se zračenje iz izvora sastoji od dva bliska i podjednako intenzivna talasa sa talasnim dužinama i (očito će isto važiti i za izvore i ). Neka su početne faze izvora iste. Zraci sa talasnim dužinama će stizati do određene tačke na ekranu u istim fazama. Nazovimo ovu tačku središte uzorka interferencije. Za oba talasa biće svetlosna pruga. Na drugoj tački na ekranu, gde je razlika putanje ( N– ceo broj, broj opsega) za talasnu dužinu, takođe će se dobiti ivica svetlosne interferencije. Ako je isti, tada će zraci sa talasnom dužinom stizati na istu tačku na ekranu u antifazi, a za tu talasnu dužinu interferencijski rub će biti taman. Pod ovim uslovom, na tački ekrana koja se razmatra, svetla traka će se preklapati sa tamnom trakom - uzorak interferencije će nestati. Dakle, uvjet za nestanak rubova je , odakle je maksimalni broj interferencijskih rubova

Okrenimo se sada slučaju kada je svjetlost iz izvora skup valova s ​​dužinama koje leže u intervalu . Podijelimo ovaj spektralni interval na skup parova beskonačno uskih spektralnih linija, čije se valne dužine razlikuju za . Formula (3.7.1) je primjenjiva na svaki takav par, gdje se mora zamijeniti sa . Stoga će se za red interferencije dogoditi nestanak uzorka interferencije

Ova formula daje procjenu maksimalnog mogućeg reda interferencije. Količina se obično naziva stepen monokromatičnosti talasa.

Dakle, da bi se posmatrao interferentni obrazac kada se talas podeli duž putanje snopa, razlika u putanjama dva rezultujuća talasa ne bi trebalo da pređe vrednost koja se zove dužina koherencije l

Koncept dužine koherencije može se objasniti na sljedeći način. Razmotrite dve tačke na jednom snopu kao dva moguća sekundarna izvora svetlosti za posmatranje interferentnog uzorka. U ovom slučaju se pretpostavlja da je udaljenost od svake tačke do mentalnog ekrana ista (slika 3.7.1).

Ovdje su i dvije odabrane duž zraka

Sl.3.7.1. tačke na koje mentalno postavljamo prozirne ploče da bismo dobili interferencijski uzorak na ekranu. Neka je razlika optičkog puta za interferirajuće zrake i jednaka . Ako premašuje vrijednost, tada se, kao što je gore navedeno, interferencijski uzorak "razmaže", a posljedično, sekundarni izvori svjetlosti u tačkama ispadaju nekoherentni. Udaljenost između tačaka i na kojoj se to počinje događati naziva se dužina koherentnost duž snopa, uzdužna dužina koherencije ili jednostavno dužina koherentnosti.

Udaljenost jednaka dužini koherencije koju talas putuje vrijeme koherencije

Vrijeme koherentnosti se može nazvati maksimalnim vremenskim periodom, pri usrednjavanju tokom kojeg se efekat smetnje još uvijek opaža.

Na osnovu navedenih procjena možemo procijeniti debljinu filma uz pomoć koje se može dobiti interferencijski obrazac (dešifrirati pojam „tanki film“ korišten u prethodnom predavanju). Film se može nazvati "tankim" ako razlika u putanjama valova koji daju interferencijski uzorak ne prelazi dužinu koherentnosti svjetlosnog vala. Kada val padne na film pod malim uglom (u smjeru bliskom normalnom), razlika puta je jednaka 2bn(formula (3.6.20)), gdje je b– debljina i n– indeks prelamanja filmskog materijala. Stoga se uzorak interferencije može dobiti na filmu za koji 2bn ≤ l =. (3.7.5) Imajte na umu da kada talas pada pod velikim uglovima, takođe je potrebno uzeti u obzir moguću nekoherentnost različitih tačaka talasnog fronta.

Procijenimo dužinu koherentnosti svjetlosti koju emituju različiti izvori.

1. Uzmite u obzir svjetlost koju emituje prirodni izvor (ne laser). Ako se stakleni filter postavi na putanju svjetlosti, čija je širina pojasa ~ 50 nm, tada za talasnu dužinu sredine optičkog spektralnog intervala ~ 600 nm dobijamo, prema (3.7.3), ~ 10 m Ako nema filtera, tada će dužina koherentnosti biti otprilike za red veličine manja.

2. Ako je izvor svjetlosti laser, onda njegovo zračenje ima visok stepen monohromatnosti (~ 0,01 nm) i dužina koherentnosti takve svjetlosti za istu talasnu dužinu će biti oko 4·10 m.

Prostorna koherentnost.

Sposobnost promatranja interferencije koherentnih valova iz proširenih izvora dovodi do koncepta prostorna koherentnost talasa.

Radi jednostavnosti zaključivanja, zamislimo da se izvori koherentnih elektromagnetnih talasa sa identičnim početnim fazama i talasnim dužinama nalaze na segmentu dužine b, koji se nalazi na udaljenosti l»b sa ekrana (sl. 3.7.2), na kojem se opaža njihova interferencija. Obrazac interferencije posmatran na ekranu može se predstaviti kao superpozicija interferencijskih obrazaca stvorenih beskonačnim brojem parova tačkastih koherentnih izvora na koje se prošireni izvor može mentalno podeliti.

Od čitavog skupa izvora, izaberimo izvor koji se nalazi u sredini segmenta i uporedimo uzorke interferencije dva para, od kojih jedan formira centralni izvor i neki proizvoljno odabrani izvor koji se nalazi blizu njega, a drugi centralnim izvorom i izvorom koji se nalazi na jednom od krajeva segmenta. Očigledno je da će uzorak interferencije para blisko lociranih izvora imati vrijednost blizu maksimuma u centru ekrana na tački posmatranja (slika 3.7.2). U isto vrijeme, interferencijski uzorak drugog para će imati vrijednost ovisno o optičkoj razlici u putanji elektromagnetnih valova koje emituju izvori u centru segmenta i na njegovom rubu

≈ ,

(3.7.6)

gdje je ugaona veličina izvora (slika 3.7.2), koja zbog “ l je dovoljno mala da očigledne transformacije korištene u izvođenju formule (3.7.6) vrijede.

Iz toga slijedi da će valovi iz različitih tačaka proširenog izvora koji stignu do tačke posmatranja koja se nalazi u centru ekrana imati optičku razliku putanje u odnosu na talas iz centralnog izvora, linearno varirajući od nule do maksimalne vrijednosti od 0,25. Za određenu dužinu izvora, talasi koji dolaze do tačke posmatranja mogu imati fazu koja se razlikuje za 180° od faze talasa koji emituje centralna tačka segmenta. Kao rezultat toga, talasi koji dolaze u centar ekrana iz različitih delova izvora će smanjiti vrednost intenziteta u poređenju sa maksimumom koji bi se desio da su svi talasi imali istu fazu. Isto razmišljanje važi i za druge tačke na ekranu. Kao rezultat toga, intenziteti na maksimumima i minimumima interferentnog uzorka proširenog izvora imat će slične vrijednosti i vidljivost uzorka interferencije će težiti nuli. U slučaju koji se razmatra, to se dešava u (3.7.6). Vrijednost najkraće dužine segmenta (izvora) koji odgovara ovom uvjetu određuje se iz relacije (u ovom slučaju t=1):

U optici i teoriji elektromagnetnih valova polovina ove vrijednosti određuje tzv. radijus prostorne koherentnosti elektromagnetni talasi koje emituje prošireni izvor:

.

(3.7.7)

Fizičko značenje koncepta radijusa prostorne koherentnosti proširenog izvora je ideja o mogućnosti promatranja interferencijskog uzorka iz proširenog izvora ako se nalazi unutar kruga radijusa. Iz navedenog proizilazi da je prostorna koherentnost elektromagnetnih valova određena kutnom veličinom njihovog izvora.

Prostorna koherencija je koherentnost svjetlosti u smjeru okomitom na snop (preko snopa). Ispada da je to koherentnost različitih tačaka površine jednake faze. Ali na površini jednake faze, fazna razlika je nula. Međutim, za proširene izvore to nije sasvim tačno. Pravi izvor svjetlosti nije tačka, tako da površina jednakih faza prolazi kroz lagane rotacije, ostajući u svakom trenutku okomita na smjer trenutno emitiranog izvora svjetlosti, koji se nalazi unutar stvarnog izvora svjetlosti. Rotacije površine jednake faze uzrokovane su činjenicom da svjetlost dolazi do tačke posmatranja iz jedne ili druge tačke izvora. Zatim, ako pretpostavimo da na takvoj pseudovalnoj površini postoje sekundarni izvori, valovi iz kojih mogu dati interferencijski uzorak, tada možemo drugim riječima definirati radijus koherencije. Sekundarni izvori na površini pseudotalasa, koji se mogu smatrati koherentnim, nalaze se unutar kruga čiji je radijus jednak radijusu koherencije. Prečnik koherencije je maksimalna udaljenost između tačaka na površini pseudotalasne površine koja se može smatrati koherentnom.

Vratimo se na Jungovo iskustvo (predavanje 3.6). Da bi se dobio jasan interferentni obrazac u ovom eksperimentu, potrebno je da razmak između dva proreza S i nije prelazio prečnik koherentnosti. S druge strane, kao što se može vidjeti iz (3.7.7), radijus (i, prema tome, prečnik) interferencije raste sa smanjenjem ugaone veličine izvora. Zbog toga d- udaljenost između utora i i b- veličina izvora S obrnuto povezano b·d ≤ l.(3.7.8)

Enciklopedijski rečnik, 1998

koherentnost

KOHERENCIJA (od latinskog cohaerens - u vezi) koordinirana pojava u vremenu više oscilatornih ili talasnih procesa. Ako fazna razlika između 2 oscilacije ostaje konstantna tokom vremena ili se mijenja prema strogo definiranom zakonu, tada se oscilacije nazivaju koherentnim. Oscilacije u kojima se fazna razlika nasumično i brzo mijenja u odnosu na njihov period nazivaju se nekoherentne.

Koherencija

(od latinskog cohaerens ≈ u vezi), koordinirana pojava u vremenu nekoliko oscilatornih ili talasnih procesa, koji se manifestuju kada se oni dodaju. Oscilacije se nazivaju koherentnim ako razlika u njihovim fazama ostaje konstantna tokom vremena i, kada se oscilacije dodaju, određuje amplitudu ukupne oscilacije. Dvije harmonijske (sinusoidne) oscilacije iste frekvencije su uvijek koherentne. Harmoničko oscilovanje opisuje se izrazom: x = A cos (2pvt + j), (

gdje je x ≈ oscilirajuća veličina (na primjer, pomak klatna iz ravnotežnog položaja, jačina električnog i magnetskog polja, itd.). Frekvencija harmonijske oscilacije, njena amplituda A i faza j su konstantni u vremenu. Kada se dodaju dvije harmonijske oscilacije iste frekvencije v, ali različitih amplituda A1 i A2 i faza j1 i j2, formira se harmonijska oscilacija iste frekvencije. Amplituda rezultujuće oscilacije:

može varirati od A1 + A2 do A1 ≈ A2 ovisno o razlici faza j1 ≈ j2 (). Intenzitet rezultujuće vibracije, proporcionalan Ap2, takođe zavisi od fazne razlike.

U stvarnosti, idealno harmonijske oscilacije nisu izvodljive, jer se u realnim oscilatornim procesima amplituda, frekvencija i faza oscilacija kontinuirano haotično mijenjaju u vremenu. Rezultirajuća amplituda Ap značajno ovisi o tome koliko se brzo mijenja fazna razlika. Ako su ove promjene toliko brze da ih instrument ne može detektirati, tada se može izmjeriti samo prosječna amplituda rezultirajuće vibracije. Istovremeno, jer prosječna vrijednost cos (j1≈j2) jednaka je 0, prosječni intenzitet ukupne oscilacije jednak je zbiru prosječnih intenziteta početnih oscilacija: ═i, prema tome, ne zavisi od njihovih faza. Originalne oscilacije su nekoherentne. Haotične brze promjene amplitude također ometaju K.

Ako se faze oscilacija j1 i j2 mijenjaju, ali njihova razlika j1 ≈ j2 ostaje konstantna, tada je intenzitet ukupne oscilacije, kao u slučaju idealno harmonijskih oscilacija, određen razlikom u fazama sabranih oscilacija, tj. je, javlja se K. Ako se razlika u fazama dvije oscilacije mijenja vrlo sporo, onda kažu da oscilacije ostaju koherentne neko vrijeme, sve dok se njihova fazna razlika ne promijeni za iznos uporediv sa p.

Možete uporediti faze iste oscilacije u različitim vremenima t1 i t2, razdvojene intervalom t. Ako se neharmoničnost oscilacije manifestuje u neurednoj, slučajnoj promjeni vremena njene faze, tada za dovoljno veliki t promjena faze oscilacije može premašiti p. To znači da nakon vremena t harmonijska oscilacija "zaboravlja" svoju prvobitnu fazu i postaje nekoherentna "samoj sebi". Vrijeme t se naziva K-vrijeme neharmoničke oscilacije, ili trajanje harmonijskog niza. Nakon što prođe jedan harmonijski niz, on se, takoreći, zamjenjuje drugim iste frekvencije, ali druge faze.

Kada se ravan monohromatski elektromagnetski talas širi u homogenom mediju, jačina električnog polja E duž pravca prostiranja ovog talasa oh u trenutku t jednaka je:

gdje je l = cT ≈ talasna dužina, c ≈ brzina njegovog širenja, T ≈ period oscilovanja. Faza oscilacija u bilo kojoj određenoj tački u prostoru održava se samo za vrijeme CT. Za to vrijeme talas će se širiti na udaljenosti st i oscilacije E u tačkama udaljenim jedna od druge za rastojanje st, duž pravca prostiranja talas, ispostavilo se da je nekoherentan. Udaljenost jednaka st duž smjera prostiranja ravnog vala na kojoj nasumične promjene faze oscilovanja dostižu vrijednost uporedivu sa p naziva se dužina K, ili dužina vlaka.

Vidljiva sunčeva svetlost, koja zauzima opseg od 4×1014 do 8×1014Hz na frekvencijskoj skali elektromagnetnih talasa, može se smatrati harmonijskim talasom sa brzom promenom amplitude, frekvencije i faze. U ovom slučaju, dužina vlaka je ~ 10≈4 cm.Svjetlost koju emituje razrijeđeni plin u obliku uskih spektralnih linija je bliža monohromatskoj. Faza takve svjetlosti se praktično ne mijenja na udaljenosti od 10 cm. Dužina vlaka laserskog zračenja može premašiti kilometre. U radiotalasnom opsegu postoji više monohromatskih izvora oscilacija (vidi Kvarcni oscilator, Kvantni frekvencijski standardi), a talasna dužina l je višestruko duža nego za vidljivu svetlost. Dužina radiotalasnog vlaka može značajno premašiti veličinu Sunčevog sistema.

Sve rečeno je tačno za avionski talas. Međutim, savršeno ravan val je jednako neizvodljiv kao i savršeno harmonična oscilacija (vidi Talasi). U stvarnim valnim procesima, amplitude i faza oscilacija se mijenjaju ne samo duž pravca širenja talasa, već i u ravni koja je okomita na ovaj pravac. Nasumične promjene u razlici faza u dvije tačke koje se nalaze u ovoj ravni povećavaju se s povećanjem udaljenosti između njih. Vibracioni efekat u ovim tačkama slabi i na određenoj udaljenosti l, kada slučajne promene u razlici faza postanu uporedive sa p, nestaju. Za opis koherentnih svojstava talasa u ravni koja je okomita na pravac njegovog širenja, koristi se termin prostorna koherentnost, za razliku od vremenske koherencije, koja se povezuje sa stepenom monokromatičnosti talasa. Čitav prostor koji talas zauzima može se podijeliti na regije u kojima val zadržava prostor.Zapremina takvog područja (volumen vala) je približno jednaka proizvodu dužine vlaka ct i površina kruga prečnika / (veličina prostornog prostora).

Kršenje prostorne signalizacije povezano je s posebnostima procesa zračenja i formiranja valova. Na primjer, prostorno zračenje svjetlosnog talasa koje emituje produženo zagrijano tijelo nestaje na udaljenosti od samo nekoliko valnih dužina od njegove površine, jer različiti dijelovi zagrijanog tijela zrače nezavisno jedan od drugog (vidi Spontana emisija). Kao rezultat, umjesto jednog ravnog vala, izvor emituje skup ravnih valova koji se šire u svim mogućim smjerovima. Kako se udaljava od izvora topline (konačnih dimenzija), val se približava sve ravnijim. Veličina prostornog K. l raste proporcionalno l ═≈ gdje je R ≈ udaljenost do izvora, r ≈ veličina izvora. To omogućava promatranje interferencije svjetlosti zvijezda, uprkos činjenici da su one termalni izvori ogromne veličine. Mjerenjem / za svjetlost obližnjih zvijezda moguće je odrediti njihove veličine r. Vrijednost l/r naziva se ugao K. Sa udaljenosti od izvora, intenzitet svjetlosti opada za 1/R2. Stoga je korištenjem zagrijanog tijela nemoguće dobiti intenzivno zračenje s velikim prostornim K.

Svjetlosni val koji emituje laser nastaje kao rezultat koordinisane stimulirane emisije svjetlosti kroz cijeli volumen aktivne tvari. Stoga je prostorna K. svjetlosti na izlaznom otvoru lasera ​​očuvana kroz cijeli poprečni presjek zraka. Lasersko zračenje ima ogromno prostorno zračenje, odnosno visoku usmjerenost u odnosu na zračenje zagrijanog tijela. Uz pomoć lasera moguće je dobiti svjetlost čija je zapremina zračenja 1017 puta veća od volumena zračenja svjetlosnog talasa istog intenziteta dobijenog od najmonohromatnijih nelaserskih izvora svjetlosti.

U optici, najčešći način da se proizvedu dva koherentna talasa je da se talas koji emituje jedan nemonohromatski izvor podeli na dva talasa koji putuju različitim putanjama, ali se na kraju susreću u jednoj tački, gde se kombinuju (slika 2). Ako je kašnjenje jednog vala u odnosu na drugi, povezano s razlikom u putevima kojima putuju, manje od trajanja vlaka, tada će oscilacije na mjestu sabiranja biti koherentne i interferencija svjetlosti će se primijetiti. Kada se razlika u putanjama dva talasa približi dužini vlaka, zračenje zraka slabi. Fluktuacije osvjetljenja ekrana se smanjuju, osvjetljenje I teži konstantnoj vrijednosti jednakoj zbiru intenziteta dvaju talasa koji upadaju na ekran. U slučaju netačkastog (proširenog) izvora toplote, dva zraka koja dolaze u tačke A i B mogu se pokazati nekoherentnima zbog prostorne nekoherentnosti emitovanog talasa. U ovom slučaju, interferencija se ne uočava, jer su interferencijske ivice iz različitih tačaka izvora pomaknute jedna u odnosu na drugu za udaljenost veću od širine ruba.

Koncept kvantne mehanike, koji je prvobitno nastao u klasičnoj teoriji oscilacija i valova, također se primjenjuje na objekte i procese koje opisuje kvantna mehanika (atomske čestice, čvrsta tijela, itd.).

Lit.: Landsberg G.S., Optika, 4. izd., M., 1957; Gorelik G.S., Oscilacije i talasi, 2. izd., M., 1959; Fabrikant V.A., Nove informacije o koherentnosti, “Fizika u školi”, 1968, ╧ 1; Franson M., Slansky S., Koherencija u optici, trans. iz francuskog, M., 1968; Martinsen V., Shpiller E., Šta je koherentnost, “Priroda”, 1968, ╧ 10.

A. V. Francesson.

Wikipedia

koherentnost (fizika)

Koherencija(od - " u kontaktu") - korelacija nekoliko oscilatornih ili talasnih procesa u vremenu, koja se manifestuje kada se oni dodaju. Oscilacije su koherentne ako im je razlika faza konstantna tokom vremena, a pri sabiranju oscilacija dobija se oscilacija iste frekvencije.

Klasičan primjer dvije koherentne oscilacije su dvije sinusne oscilacije iste frekvencije.

Radijus koherencije je udaljenost na kojoj, kada se pomjeri duž površine pseudotalasa, slučajna promjena faze dostiže red veličine.

Proces dekoherencije je narušavanje koherencije uzrokovano interakcijom čestica sa okolinom.

Koherentnost (filozofska spekulativna strategija)

U misaonom eksperimentu koji je predložio italijanski teoretičar vjerovatnoće Bruno de Finetti da bi opravdao Bayesovu vjerovatnoću, niz opklada je upravo koherentan, ako kladioničara ne izloži sigurnom gubitku bez obzira na ishod događaja na koje se kladi, pružajući svom protivniku razuman izbor.

Koherencija

Koherencija(od - " u kontaktu»):

• Koherentnost nekoliko oscilatornih ili talasnih procesa ovih procesa u vremenu, koja se manifestuje kada se oni dodaju.
• Koherentnost niza opklada je svojstvo niza opklada, što znači da kladioničar koji se kladi na neke ishode nekih događaja nikada neće izgubiti argument, bez obzira na ishod ovih događaja.
• Memorijska koherentnost je svojstvo računarskih sistema koje omogućava da dva ili više procesora ili jezgara pristupe istom memorijskom području.

Primjeri upotrebe riječi koherentnost u literaturi.

Bez obzira na ravan polarizacije zračenja duhova, sada se možemo prilagoditi bilo kojoj i osigurati da koherentnost zaista postoji i konstantan je tokom vremena.

Oni također opažaju fazu vala, ali u isto vrijeme i sami obezbjeđuju koherentnost, emitujući signale u strogo određenim intervalima.

Koherencija, ali ovo je koherentnost koja ne dozvoljava postojanje moje koherentnosti, koherentnosti svijeta i koherentnosti Boga.

Cjelokupni Sastav ukupnog broja inkarnacija Esencije Svevišnjeg, kao i cjelokupni Sastav ukupnog broja predstavljenih inkarnacija Esencije Svevišnjeg, zajedno sa Kompozicijom ukupnog broja Imaginarnih inkarnacija Suštine Svevišnjeg, utisnuti su u Zdjelu akumulacija esencije Božanskog čovjeka-Bude na informaciono-energetski holografski način koherentnost Duh, jer On je Alfa-i-Omega - Prvi i Posljednji Uzvišeni, Obuhvaćajući u svojoj Kreaciji sve Oni koji postoje sa Kreatorom.

Eksterne komunikacije RA-8000 ima sredstva za efikasno održavanje koherentnost keš memorija u višeprocesorskim sistemima.

Otisci u tkaninama Saraswatijeve odeće nastaju snagom esencije božanskog čoveka - na informaciono-energetski holografski način, tj. koherentnost psihokorelativna kvantna polja, ostavljajući holografski informacijsko-energetski kod Ljudske koegzistencije, kao živo sjećanje u vječnom nepromjenjivom obliku duše kreacije.

Svaka Osoba ima svoju individualnu Kompoziciju od ukupnog broja inkarnacija Esencije Svevišnjeg, a ova Kompozicija je utisnuta u Ljudsku kalež na informaciono-energetski holografski način - visoko koherentnost zračenja psihokorelativnih kvantnih polja koje generiše Esencija Božanskog Čoveka u procesu njegovog Obrazovanja od strane Svevišnjeg.

Suština Božanskog Čovjeka, kao rezultat Razmišljanja u slikama Najvišeg, rađa mirijade elementarnih čestica Materije, koje su visoko fokusirane koherentnost Duh u sočivu svemira gustoća zakrivljenosti Slike ukupne slike holograma Šta se dešava u Sarasvatiju iz čula.

Slika 5 -- Formiranje teroidsfere influksa stvaranjem zakrivljenosti prostora velike gustine koherentnost Duh.

Pojedinačni elektroni uočeni u određenom fizičkom eksperimentu su, prema Tsechu, rezultat uništenja mjernog uređaja koherentnost jedno polje elektron-pozitrona.

Procesi samoorganizacije društvene svijesti podliježu općim zakonima formiranja: koherentnost, koherentnost događaja nastanka određenih društvenih stereotipa itd.

Rezultat sabiranja dvije harmonijske oscilacije ovisi o razlici faza, koja se mijenja pri prelasku u drugu prostornu tačku. Postoje dvije opcije:

1) Ako obje vibracije nisu u skladu jedna s drugom, tj. Ako se razlika faza mijenja tokom vremena na proizvoljan način, tada se takve oscilacije nazivaju nekoherentnim. U realnim oscilatornim procesima, usled kontinuiranih haotičnih (slučajnih) promena, vremensko-prosečna vrednost , tj. haotičnu promjenu takvih trenutnih slika oko ne percipira i stvara se osjećaj ravnomjernog toka svjetlosti koji se ne mijenja tokom vremena. Stoga će amplituda rezultirajuće oscilacije biti izražena formulom:

Intenzitet rezultujuće oscilacije u ovom slučaju jednak je zbiru intenziteta koje stvara svaki od talasa posebno:

2) Ako je razlika faza konstantna u vremenu, onda se takve oscilacije (talasi) nazivaju koherentne (povezane).

Općenito, valovi iste frekvencije koji imaju faznu razliku nazivaju se koherentni.

U slučaju superpozicije koherentnih talasa, intenzitet rezultujuće oscilacije određuje se formulom:

gdje - se naziva termin interferencije, koji ima najveći utjecaj na rezultujući intenzitet:

a) ako je , onda rezultujući intenzitet;

b) ako je , tada je rezultujući intenzitet .

To znači da ako razlika faza dodanih oscilacija ostane konstantna tokom vremena (oscilacije ili valovi su koherentni), tada amplituda ukupne oscilacije, ovisno o tome, poprima vrijednosti od , , do , (slika 6.3).

Interferencija se očituje jasnije kada su intenziteti dodatnih oscilacija jednaki:

Očigledno, maksimalni intenzitet rezultujuće oscilacije će se posmatrati pri i biće jednak:

Minimalni intenzitet rezultujuće oscilacije će se posmatrati na i biće jednak:

Dakle, kada se superponiraju harmonijski koherentni svjetlosni valovi, dolazi do preraspodjele svjetlosnog toka u prostoru, što rezultira maksimumima intenziteta na nekim mjestima i minimumima intenziteta na drugima. Ova pojava se naziva interferencija svetlosnih talasa.

Interferencija je tipična za talase bilo koje prirode. Interferencija se može posebno jasno uočiti, na primjer, za valove na površini vode ili zvučne valove. Interferencija svetlosnih talasa se ne dešava tako često u svakodnevnom životu, jer za njeno posmatranje su potrebni određeni uslovi, jer, prvo, obična svetlost, prirodna svetlost, nije monohromatski (fiksne frekvencije) izvor. Drugo, konvencionalni izvori svjetlosti su nekoherentni, jer kada se svjetlosni valovi iz različitih izvora superponiraju, fazna razlika svjetlosnih oscilacija se nasumično mijenja tokom vremena, a stabilan obrazac interferencije se ne opaža. Da bi se dobio jasan obrazac interferencije, superponirani talasi moraju biti koherentni.

Koherencija je koordinirana pojava u vremenu i prostoru nekoliko oscilatornih ili talasnih procesa, koja se manifestuje kada se oni saberu. Opšti princip dobijanja koherentnih talasa je sledeći: talas koji emituje jedan izvor svetlosti deli se na neki način na dva ili više sekundarnih talasa, usled čega su ti talasi koherentni (njihova fazna razlika je konstantna vrednost, jer „poteklo“ iz jednog izvora). Zatim, nakon prolaska kroz različite optičke puteve, ovi valovi se na neki način superponiraju jedan na drugi i uočava se interferencija.

Neka dva tačkasta koherentna izvora svetlosti emituju monohromatsko svetlo (slika 6.4). Za njih moraju biti zadovoljeni uslovi koherentnosti:

Do tačke P prva zraka prolazi kroz medij sa putanjom indeksa prelamanja, druga zraka prolazi kroz medij sa putanjom indeksa prelamanja. Udaljenosti od izvora do posmatrane tačke nazivaju se geometrijske dužine putanja zraka. Proizvod indeksa prelamanja medija i geometrijske dužine putanje naziva se optička dužina puta. i optičke dužine prvog i drugog zraka, respektivno.

Neka i budu fazne brzine talasa. Prvi snop će se uzbuditi u tački P ljuljačka:

a drugi zrak je vibracija

Fazna razlika oscilacija pobuđenih zrakama u tački P, bit će jednako:

Jer (je talasna dužina u vakuumu), tada se izraz za faznu razliku može dati u obliku

postoji veličina koja se zove razlika optičkog puta. Prilikom izračunavanja interferentnih obrazaca treba uzeti u obzir optičku razliku u putanji zraka, tj. indeksi prelamanja medija u kojima se zraci šire.

Iz izraza za faznu razliku jasno je da ako je razlika optičkog puta jednaka cijelom broju valnih dužina u vakuumu

tada će se fazna razlika i oscilacije pojaviti sa istom fazom. Broj se zove red interferencije. Prema tome, ovaj uslov je uslov maksimuma interferencije.

Ako je razlika optičkog puta jednaka polucijelom broju valnih dužina u vakuumu

onda, dakle oscilacije u tački P su u antifazi. Ovo je uslov minimuma interferencije.

Dakle, ako se na dužini jednakoj optičkoj razlici putanja zraka uklapa paran broj polutalasnih dužina, tada se u datoj tački ekrana opaža maksimalni intenzitet. Ako se neparan broj polutalasnih dužina uklapa duž dužine razlike optičkog puta zraka, tada se u datoj tački na ekranu uočava minimum osvetljenja.

Ako su dva putanja zraka optički ekvivalentna, nazivaju se tautohronični, a optički sistemi - sočiva, ogledala - zadovoljavaju uslov tautohronizma.

Koherentni talasi su oscilacije sa konstantnom faznom razlikom. Naravno, uslov nije zadovoljen u svakoj tački prostora, samo u određenim oblastima. Očigledno, da bi se zadovoljila definicija, pretpostavlja se da su i frekvencije oscilacija jednake. Ostali valovi su koherentni samo u određenom području prostora, a onda se fazna razlika mijenja i ova definicija se više ne može koristiti.

Obrazloženje za upotrebu

Koherentni talasi se smatraju pojednostavljenjem koje se ne može naći u praksi. Matematička apstrakcija pomaže u mnogim granama nauke: svemirskim, termonuklearnim i astrofizičkim istraživanjima, akustici, muzici, elektronici i, naravno, optici.

Za stvarne primjene koriste se pojednostavljene metode, među kojima je trotalasni sistem; osnove primjene su ukratko navedene u nastavku. Za analizu interakcije moguće je specificirati, na primjer, hidrodinamički ili kinetički model.

Rešavanje jednačina za koherentne talase omogućava predviđanje stabilnosti sistema koji rade pomoću plazme. Teorijski proračuni pokazuju da ponekad amplituda rezultata neograničeno raste u kratkom vremenu. Što znači stvaranje eksplozivne situacije. Prilikom rješavanja jednačina za koherentne valove, odabirom uslova moguće je izbjeći neugodne posljedice.

Definicije

Prvo, uvedemo nekoliko definicija:

• Talas jedne frekvencije naziva se monohromatski. Širina njegovog spektra je nula. Ovo je jedini harmonik na grafu.
• Spektar signala je grafički prikaz amplitude komponentnih harmonika, gdje je frekvencija iscrtana duž apscisne ose (X osa, horizontalno). Spektar sinusoidne oscilacije (monokromatski talas) postaje jedan spektar (vertikalna linija).
• Fourierove transformacije (inverzne i direktne) su dekompozicija složene vibracije na monohromatske harmonike i inverzno sabiranje cjeline iz različitih spektrina.
• Analiza valnog oblika kola za složene signale se ne vrši. Umjesto toga, postoji dekompozicija na pojedinačne sinusne (monokromatske) harmonike, za svaki je relativno jednostavno kreirati formule za opisivanje ponašanja. Kada računate na računaru, ovo je dovoljno za analizu bilo koje situacije.
• Spektar bilo kojeg neperiodičnog signala je beskonačan. Njegove granice su podrezane do razumnih granica prije analize.
• Difrakcija je odstupanje zraka (talasa) od prave putanje zbog interakcije sa medijumom za širenje. Na primjer, manifestira se kada front savlada razmak u prepreci.
• Interferencija je fenomen zbrajanja talasa. Zbog toga se uočava vrlo bizarna slika naizmjeničnih pruga svjetla i sjene.
• Refrakcija je lom vala na granici između dva medija s različitim parametrima.

Koncept koherentnosti

Sovjetska enciklopedija kaže da su valovi iste frekvencije uvijek koherentni. Ovo važi isključivo za pojedinačne fiksne tačke u prostoru. Faza određuje rezultat sabiranja oscilacija. Na primjer, antifazni valovi iste amplitude proizvode pravu liniju. Takve vibracije se međusobno poništavaju. Najveća amplituda je za talase u fazi (fazna razlika je nula). Princip rada lasera, ogledalo i sistem fokusiranja svetlosnih snopova, kao i osobenosti prijema zračenja omogućavaju prenos informacija na ogromne udaljenosti.

Prema teoriji interakcije oscilacija, koherentni valovi formiraju interferencijski obrazac. Početnik ima pitanje: svjetlo sijalice ne izgleda prugasto. Iz jednostavnog razloga što zračenje nije jedne frekvencije, već se nalazi unutar segmenta spektra. I parcela je, osim toga, pristojne širine. Zbog heterogenosti frekvencija, valovi su neuređeni i ne pokazuju svoja teorijski i eksperimentalno potkrijepljena i dokazana svojstva u laboratorijima.

Laserski snop ima dobru koherentnost. Koristi se za komunikaciju na daljinu sa vidnom linijom i druge svrhe. Koherentni talasi šire se dalje u prostoru i pojačavaju jedan drugog na prijemniku. U snopu svjetlosti različitih frekvencija, efekti se mogu oduzeti. Moguće je odabrati uslove da zračenje dolazi iz izvora, a da se ne registruje na prijemniku.

Obične sijalice takođe ne rade punom snagom. U sadašnjoj fazi razvoja tehnologije nije moguće postići 100% efikasnost. Na primjer, lampe na plinsko pražnjenje pate od jake disperzije frekvencije. Što se tiče LED dioda, osnivači koncepta nanotehnologije obećali su da će stvoriti bazu elemenata za proizvodnju poluvodičkih lasera, ali uzalud. Značajan dio razvoja je povjerljiv i nedostupan prosječnom čovjeku.

Samo koherentni talasi pokazuju kvalitet talasa. Djeluju zajedno, kao grane metle: jednu po jednu je lako slomiti, ali zajedno uklanjaju krhotine. Svojstva talasa - difrakcija, interferencija i refrakcija - karakteristična su za sve vibracije. Samo je teže registrovati efekat zbog neurednosti procesa.

Koherentni talasi ne pokazuju disperziju. Pokazuju istu frekvenciju i jednako ih odbija prizma. Svi primjeri valnih procesa u fizici dati su po pravilu za koherentne oscilacije. U praksi se mora uzeti u obzir prisutna mala spektralna širina. Što nameće posebne karakteristike procesu proračuna. Brojni udžbenici i raštrkane publikacije sa zamršenim naslovima pokušavaju odgovoriti kako stvarni rezultat ovisi o relativnoj koherentnosti vala! Ne postoji jednoznačan odgovor, uvelike zavisi od individualne situacije.

Wave paketi

Da biste olakšali rješavanje praktičnog problema, možete uvesti, na primjer, definiciju talasnog paketa. Svaki od njih se dalje razlaže na manje komade. I ove podsekcije koherentno djeluju između sličnih frekvencija drugog paketa. Ova analitička metoda se široko koristi u radiotehnici i elektronici. Konkretno, koncept spektra je prvobitno uveden kako bi se inženjerima pružio pouzdan alat koji im omogućava da procijene ponašanje složenog signala u određenim slučajevima. Procjenjuje se mali dio uticaja svake harmonijske oscilacije na sistem, a zatim se konačan efekat nalazi njihovim potpunim sabiranjem.

Shodno tome, kada se procjenjuju stvarni procesi koji nisu ni približno koherentni, dozvoljeno je razbiti predmet analize na njegove najjednostavnije komponente kako bi se procijenio rezultat procesa. Proračun je pojednostavljen upotrebom računarske tehnologije. Eksperimenti mašina pokazuju pouzdanost formula za postojeću situaciju.

U početnoj fazi analize, vjeruje se da se paketi s malom širinom spektra mogu uvjetno zamijeniti harmonijskim oscilacijama, a zatim koristiti inverznu i direktnu Fourierovu transformaciju za procjenu rezultata. Eksperimenti su pokazali da se fazni razmak između odabranih paketa postepeno povećava (fluktuira s postepenim povećanjem širenja). Ali za tri talasa razlika se postepeno izglađuje, u skladu sa predstavljenom teorijom. Primjenjuju se brojna ograničenja:

1. Prostor mora biti beskonačan i homogen (k-prostor).
2. Amplituda talasa ne opada sa povećanjem dometa, već se menja tokom vremena.

Dokazano je da u takvom okruženju svaki talas uspeva da odabere konačan spektar, što automatski omogućava mašinsku analizu, a kada paketi interaguju, spektar nastalog talasa se širi. Oscilacije se ne smatraju suštinski koherentnim, već su opisane jednadžbom superpozicije koja je predstavljena u nastavku. Gdje je valni vektor ω(k) određen disperzionom jednačinom; Ek se prepoznaje kao harmonijska amplituda paketa koji se razmatra; k – talasni broj; r – prostorna koordinata, za indikator je riješena prikazana jednačina; t – vrijeme.

Vrijeme koherencije

U stvarnoj situaciji, heterogeni paketi su koherentni samo u odvojenom intervalu. Tada fazna neusklađenost postaje prevelika za primjenu gore opisane jednačine. Da bi se izveli uslovi za mogućnost izračunavanja, uvodi se koncept vremena koherentnosti.

Pretpostavlja se da su u početnom trenutku faze svih paketa iste. Odabrani elementarni valni frakcije su koherentni. Tada se traženo vrijeme nalazi kao omjer Pi i širine spektra paketa. Ako je vrijeme premašilo koherentno vrijeme, u ovom dijelu više nije moguće koristiti formulu superpozicije za dodavanje oscilacija - faze su previše različite jedna od druge. Talas više nije koherentan.

Moguće je tretirati paket kao da ga karakteriše nasumična faza. U ovom slučaju, interakcija valova slijedi drugačiji obrazac. Zatim se Fourierove komponente pronalaze korištenjem navedene formule za daljnje proračune. Štaviše, preostale dvije komponente uzete za proračun su uzete iz tri paketa. Ovo je slučaj slaganja sa gore pomenutom teorijom. Dakle, jednadžba pokazuje ovisnost svih paketa. Tačnije, rezultat zbrajanja.

Da bi se dobio najbolji rezultat, potrebno je da širina spektra paketa ne prelazi broj Pi podijeljen s vremenom kako bi se riješio problem superpozicije koherentnih valova. Kada se frekvencija podesi, amplitude harmonika počinju da osciliraju, što otežava postizanje tačnog rezultata. I obrnuto, za dvije koherentne oscilacije formula za sabiranje je pojednostavljena što je više moguće. Amplituda se nalazi kao kvadratni korijen zbira originalnih harmonika, stavljenih na kvadrat i sabranih s vlastitim dvostrukim proizvodom, pomnoženim kosinusom fazne razlike. Za koherentne veličine, ugao je nula, rezultat, kao što je gore navedeno, je maksimalan.

Uz vrijeme i dužinu koherentnosti koristi se i termin „dužina vlaka“, koji je analog drugog pojma. Za sunčevu svjetlost ova udaljenost je jedan mikron. Spektar naše zvijezde je izuzetno širok, što objašnjava tako malu udaljenost na kojoj se zračenje smatra koherentnim sa samim sobom. Poređenja radi, dužina plinskog pražnjenja doseže 10 cm (100 000 puta duže), dok lasersko zračenje zadržava svojstva čak i na kilometarskim udaljenostima.

Mnogo je lakše sa radio talasima. Kvarcni rezonatori omogućavaju postizanje visoke koherentnosti talasa, što objašnjava tačke pouzdanog prijema u području koje graniči sa zonama tišine. Slično se dešava kada se postojeća slika mijenja tokom dana, kretanje oblaka i drugi faktori. Uslovi za širenje koherentnog talasa se menjaju, a superpozicija interferencije ima pun efekat. U radio opsegu na niskim frekvencijama, dužina koherencije može premašiti prečnik Sunčevog sistema.

Uslovi dodavanja jako zavise od oblika prednje strane. Problem se najjednostavnije rješava za ravni talas. U stvarnosti prednji dio je obično sferičan. Tačke u fazi se nalaze na površini lopte. U području beskonačno udaljenom od izvora, ravan uvjet se može uzeti kao aksiom, a daljnji proračuni se mogu izvesti u skladu s usvojenim postulatom. Što je frekvencija niža, lakše je stvoriti uslove za izvođenje proračuna. Suprotno tome, izvore svjetlosti sa sferičnim frontom (sjetite se Sunca) teško je uklopiti u harmoničnu teoriju napisanu u udžbenicima.

Ali ne treba misliti da će ovaj model osigurati strogost naših zaključaka. Prava situacija je mnogo komplikovanija. Ne razmatramo uticaj impulsa na relativne populacije nivoa spregnutih spin sistema i njihovu faznu koherentnost. Već smo razmotrili metode za izračunavanje populacije nivoa nakon izlaganja pulsu u odjeljku. 4.2.6, ali ovo je samo dio ukupne slike; na taj način se ne mogu modelirati fazni odnosi različitih stanja. Međutim, dosegli smo granicu koja je dostupna korištenjem našeg teoretskog aparata, i to će biti sasvim dovoljno za raspravu o osnovama mnogih eksperimenata.

Selektivni impuls od 180° treba koristiti za pobuđivanje odabranog atoma ugljika, jer ga je lako kalibrirati i ne zahtijeva faznu koherenciju s drugim impulsima tvrdog ugljika.

U dovoljno dugom vremenu treba postići stacionarno stanje za sve vrste rezonancije. Priroda stacionarnog stanja i brzina kojom se ono postiže određuju se Blochovim jednadžbama. U svom razmatranju Bloch je prihvatio da se za pojedinačne procese opaža proporcionalna veza između komponente magnetizacije i brzine njenog spontanog gubitka, odnosno spontanog nestanka magnetizacije prvog reda. Konstante proporcionalnosti su obrnuto proporcionalne dvama tzv. relaksacionim vremenima T1 - vremenu longitudinalne, ili spin-rešetkaste relaksacije, koje je povezano sa promenama magnetizacije u 2-smeru duž konstantnog polja Ho, i Tg - vrijeme poprečne, ili spin-spin, relaksacije povezanog s gubitkom koherencije faze precesije u x i y smjerovima u polju radio frekvencije. U slučaju idealne rezonancije, širina linije je jednostavno 1/Gr (sa odgovarajućom definicijom širine linije). jednostavno vezano za zasićenje signala u vrlo jakim RF poljima

Uvek ne razmatramo jedan nuklearni moment, već ansambl koji sadrži veliki broj identičnih jezgara. Na sl. 1.2, b prikazuje precesiju nuklearnih momenata sa I - /2. Svi momenti precesiraju na istoj frekvenciji, pošto se pravci xy ne razlikuju, nema razloga zašto bi se sačuvala fazna koherentnost momenata u xy ravni. Međutim, sistem ima namjenski pravac - z-osu, specificiranu smjerom

Nakon impulsa od 90° i prije primjene prvog gradijentnog impulsa, dolazi samo do blagog defaziranja M. Sve dok gradijent ostaje uključen, prirodno uzrokuje defaziranje M. Nakon što se g isključi, koherencija faze opet vrlo malo opada. Ako jezgra nisu di(ne-

Prikazani su osnovni teorijski principi rada fazno koherentnih komunikacionih sistema, koji se trenutno široko koriste u opremi za prenos informacija koja se koristi za komunikaciju sa veštačkim Zemljinim satelitima i svemirskim letelicama. Knjiga ispituje tri grupe pitanja koja su, iako nezavisna, usko povezana sa opštim odredbama statističke teorije komunikacije. Izložena je teorija rada fazno koherentnih prijemnika komunikacione opreme, metode za optimizaciju koherentnih demodulatora koji se koriste u opremi koja radi na analognom i digitalnom (diskretnom) principu, a urađena je i komparativna analiza koherentnih i nekoherentnih demodulatora. Značajan dio knjige posvećen je pitanjima osiguravanja fazne koherentnosti u prisustvu interferencije različitih vrsta.

Knjiga prikazuje teoriju fazno koherentnih komunikacionih sistema uzimajući u obzir termalni šum. Posvećen je razmatranju sa jedinstvene tačke gledišta tri različita, ali istovremeno međusobno povezana pitanja teorije statističke komunikacije, teorije rada fazno koherentnog prijemnika ili fazno zaključane petlje, optimizacije koherentnih demodulatora za i analogni i digitalni modulacioni sistemi, komparativna analiza kvaliteta koherentnih i konvencionalnih nekoherentnih demodulatora. Iako je teorija fazne koherencije našla široku primjenu u komunikacijskim sistemima za istraživanje svemira, za komunikaciju sa satelitima i u vojne svrhe, i iako postoji velika literatura o ovom pitanju i njegovim razgranatima, još uvijek ne postoji priručnik koji bi razmatrao više od samo neki specifični aspekti ove teorije. Ovo se dijelom objašnjava činjenicom da su do nedavno udžbenici bili posvećeni predstavljanju samo jedne od tri definirane grane teorije statističkih komunikacija (filtriranje, detekcija i teorija informacija), a sva tri dijela su potrebna za proučavanje koherentnih komunikacijskih sistema.

Knjiga je zamišljena kao prezentacija sa jedinstvene tačke gledišta teorije modulacije za fazno koherentne komunikacione sisteme. Tehnika modulacije datira još od prvih pokušaja pračovjeka da prenese informacije na daljinu. Osnovne metode i teoriju modulacije izlaže nekoliko autora. Posebnu pažnju su posvetili dizajnu i teoriji konvencionalnih modulatora i demodulatora koji se koriste u nekim modulacionim sistemima. Od sredine četrdesetih godina, kada je statistička teorija prvi put korišćena za proučavanje komunikacionih problema, sprovedeno je niz važnih studija modulacionih sistema, od kojih su neke predstavljene u udžbenicima iz teorije statističkih komunikacija. Rad Shanona, Wienera i Woodwarda pružio je teorijsku osnovu za dizajn optimalnih modulacijskih sistema za različite sisteme radio komunikacije. Naša knjiga će izložiti osnove statističke teorije komunikacije, što će dovesti do proučavanja i optimalne konstrukcije modulacionih sistema za fazno koherentne sisteme koji rade u prisustvu toplotnog šuma. (Vidi takođe

Iako su prethodni paragrafi razmatrali binarne komunikacione sisteme na bilo kom stepenu fazne koherentnosti koristeći fazno zaključanu petlju za izolaciju referentne faze, postoji važan slučaj između koherentnog i nekoherentnog prijema koji je dobio značajnu pažnju u praktičnim primenama. Ova metoda se najčešće naziva metodom koherentne razlike, a ponekad i metodom poređenja faza. Razvijao se i koristio nekoliko godina prije nego što je bio dovoljno analiziran i sada se široko koristi u praksi.

Čini se da eksperimenti na transferu stanovništva daju ključ za rješavanje problema, pod uslovom da postoji mehanizam za širenje poremećaja stanovništva duž cijelog lanca. Osim toga, imaju neke karakteristične praktične prednosti. Impulsna izobličenja dovode do pojave neželjenih komponenti poprečne magnetizacije, ali se one mogu potisnuti faznim ciklusom, impulsnim konstantnim gradijentom polja ili uvođenjem kratkih slučajnih kašnjenja. Budući da su samo RF impulsi potrebni za stvaranje invertirane populacije, nema potrebe za faznom koherentnošću impulsa da bi selektivno pobuđivali pojedinačne prijelaze. Pitanje se svodi na to kakav je tip selektivne ekscitacije populacije praktično dostupan.

Nakon početnog selektivnog impulsa od 90°, magnetizacija vode brzo opada zbog njenog kratkog vremena Tj, koje se može umjetno smanjiti kemijskom razmjenom HjO signala s protonima posebno unesene tvari, na primjer, amonijum hlorida. Ako je vrijednost t (vidi sliku 13) duža od Tj, tada magnetizacija rastvarača brzo gubi faznu koherentnost i ne može se ponovo fokusirati selektivnim impulsom od 180°. Međutim, ako je vrijednost m značajno veća, tada se magnetizacija dovoljno obnavlja duž ose 2 za to vrijeme zbog relaksacije spin-rešetke. U ovom slučaju, selektivni 180. impuls invertuje povratnu magnetizaciju, a tokom drugog intervala t, magnetizacija duž ose 2 se ponovo obnavlja. Vrijednost m se bira tako da 2-magnetizacija vode prođe kroz nulu do kraja drugog intervala X. Stepen potiskivanja signala rastvarača može se povećati ponavljanjem jednostavnog položaja (t-180°-t) nekoliko puta, a zatim uzorkovanjem magnetizacije rastvorenih spinova pomoću složenih impulsa.

U ovom slučaju možemo pretpostaviti da je šum bijele boje, tj. sadrži sve frekvencije, intenzitet buke na svim ovim frekvencijama je isti. Međutim, za biološke molekule ovaj uslov nije uvijek ispunjen. Vrijednost Tg je uvijek manja od Ti, osim u nekoliko posebnih slučajeva. To je zbog činjenice da su svi procesi koji se odvijaju kroz mehanizam Ti-relaksacije (zbog promjene orijentacije spina tokom prijelaza iz jednog energetskog stanja u drugo), praćeni prijenosom ili apsorpcijom energije kao rezultat interakcije spin sa rešetkom, uvek narušavaju faznu koherentnost između susednih spinova, a to dovodi do pojave drugog relaksacionog kanala prema Tr relaksacionom mehanizmu. U ovom slučaju, što je lošija relacija (1.36) zadovoljena, to će se više razlikovati vrijednosti Ti i Tg i bolje će biti zadovoljena nejednakost T > Tg. U narednim dijelovima knjige ograničit ćemo se na razmatranje slučajeva kada je nejednakost (1.36) tačna (slučaj maksimalnog suženja linija i T T2).

Na oblik i širinu linija nuklearne rezonancije značajno utiču kretanja molekula i atoma, koja se često javljaju u čvrstim materijama. Uz dovoljnu brzinu, takva kretanja dovode do sužavanja rezonantne apsorpcione linije i, ako su kretanja dovoljno izotropna u prostoru, do oblika Lorentzove linije. U nastavku ćemo ovaj efekat nazivati ​​kinetičkom kontrakcijom. Ako je prosječno vrijeme rotacije ili vrijeme između prijelaza nuklearnog spina manje od vremena memorije faze T, tada će jezgro iskusiti utjecaj čitavog skupa različitih lokalnih polja za vrijeme kraće od T, što je potrebno za jezgro. da se prekine fazna koherentnost sa drugim jezgrima. Ovo će usredsrediti lokalna polja koja deluju na jezgra za vreme kraće od Gg, i samim tim će suziti liniju rezonancije. Grafički se može zamisliti da se jezgra kreću s jedne pozicije na izvornoj rezonantnoj krivulji u drugu u periodu kraćem nego što je potrebno da prođu kroz originalnu rezonantnu liniju.

Metoda najmanjih kvadrata, koju je predložio Diamond, zasniva se na prihvaćenoj ideji da se ugljevi sastoje od grafitnih, paralelnih, ali nasumično orijentiranih slojeva homogene unutrašnje strukture, povezanih neorganiziranim ugljikom, dajući disperziju plina. U odsustvu fazne koherentnosti između različitih HHien nBHO Tb jedinica raspršenja, raspršivanje iz takvog sistema je linearna kombinacija funkcija intenziteta datih veličinom svakog sloja. Funkcija intenziteta za datu veličinu sloja može se izraziti na sljedeći način:

Zbog velike veličine elektronskih parova, nekoliko redova veličine veće od perioda metalne kristalne rešetke, dolazi do procesa sinkronizacije parova, odnosno dolazi do fazne koherencije koja se širi po cijelom volumenu supravodnika. Posljedica fazne koherencije su svojstva supraprovodnika.

Precesija slobodnog okretanja često opada vrlo sporo i može se nastaviti nekoliko sekundi nakon što se polje H isključi. Međutim, na kraju se iz različitih razloga gubi fazna koherentnost pojedinih spin vektora i oscilacije izumiru. Mnogi briljantni eksperimenti izgrađeni su na ovim efektima, u kojima odjekuju različiti spinovi zbog